Cтраница 1
Уравнение неразрывности движения, в силу своей линейности по отношению к скорости, при переходе от актуальных величин к усредненным е видоизменяется ( § 22) и, следовательно, оставаясь однородным - не может дать ни одного условия для определения характеристических масштабов. Далее, легко видеть, что из трех строк уравнения движения, расписанного по компонентам, для нас интерес представляет лишь одна. Действительно, приняв наиболее подходящую для нашего случая цилиндрическую систему координат х, г, р, начало которой поместим на оси трубы в некотором сечении, расположенном за пределами участка стабилизации, замечаем, что две составляющие обеих усредненных - переменных gradrp, gtaA9p и wr, wp - равны нулю. Но правые части уравнений, представляющие суммы линейных членов, не могут содержать пульсационных составляющих и, следовательно, для второй и третьей строки обращаются в нуль. [1]
Уравнение неразрывности движения ( формулы ( 8) и ( 9) главы II) принимает в случае потенциального потока наиболее простой вид. [2]
Например, уравнение Неразрывности движения сохраняет после преобразования свой первоначальный вид. В отличие от этого, динамические уравнения движения ( содержащие члены, не линейные относительно скорости) видоизменяются. В них появляются новые слагаемые, выраженные через пульсационные составляющие скорости. [3]
Это и есть уравнение неразрывности движения идеальной жидкости. Рассмотрим задачу об обтекании твердого тела Л с границей S потенциальным потоком несжимаемой однородной жидкости, имеющей заданную скорость VQ на бесконечности при отсутствии источников. [4]
Это и есть уравнение неразрывности движения идеальной жидкости. Рассмотрим задачу об обтекании твердого тела О с границей S потенциальным потоком несжимаемой однородной жидкости, имеющей заданную скорость VQ на бесконечности при отсутствии источников. [5]
В этом случае справедливо уравнение неразрывности движения, выводимое на основе закона сохранения массы. Получим вначале уравнение неразрывности при установившемся движении жидкости для элементарной струйки. [6]
В дальнейшем при выводе уравнений неразрывности движения и энергии, необходимо будет преобразовать поверхностные интегралы в объемные. [7]
Уравнение ( 1) называется уравнением неразрывности движения. [8]
Кроме того, в нижеследующих выводах уравнений неразрывности движения и энергии используется понятие производной объемного интеграла по времени. [9]
Уравнение ( 10) было получено из уравнения неразрывности движения с учетом ( 8) и выражения для скорости фильтрации при линейном законе. [10]
Это уравнение и есть уравнение сохранения массы или уравнение неразрывности движения для трубки тока. [11]
Выражение (3.2) называется уравнением постоянства объемного расхода или уравнением неразрывности движения для потока. [12]
В гидродинамике невязкой жидкости к этой системе уравнений добавлялось уравнение неразрывности движения жидкости, и тогда при учете несжимаемости жидкости ( р const) и равенстве нормальных напряжений pxxpyypzz эта система уравнений легко решалась, так как при этом исключались все касательные напряжения. В гидродинамике вязкой жидкости эта система уравнений имеет много независимых переменных, и поэтому для ее решения необходимо принимать ряд дополнительных условий, не противоречащих, конечно, физической основе несжимаемой жидкости. [13]
Основные соотношения, полученные Н. Е. Жуковским, можно найти, с некоторым приближением, исходя из теоремы количества движения и уравнения неразрывности движения жидкости. [14]
Такую систему часто называют системой уравнений Рейнольдса. Видно, что уравнение неразрывности движения остается таким же, как и для действительных скоростей, в то время как в уравнениях движения появляются новые слагаемые. [15]