Уравнение - перенос - количество - движение
Cтраница 1
Уравнение переноса количества движения часто используют для того, чтобы найти силу, действующую на тело в установившемся течении. [1]
Уравнение переноса количества движения в течениях в пограничном слое, когда появляется течение со скольжением, будет для нас лишь предметом предварительного исследования, и мы используем его только для оценки возможного эффекта скольжения. Последний метод представляет интересный косвенный подход к задаче пограничного слоя и рассматривается впервые. [2]
Как известно, уравнения переноса количества движения и энергии в современной молекулярно-кинетической теории выводят, исходя из решений так называемого интегро-дифференциального уравнения Больцмана. Решение уравнения Больцмана в первом приближении, т.е. когда можно пренебречь градиентами скоростей и температур по средней длине свободного пути молекул, приводит к уравнениям движения газа в форме Навье-Стокса. Второе приближение, найденное Барне-том по методу Энского-Чепмена, вводит в систему уравнений движения и теплового потока принципиально новые члены, которые существенным образом меняют законы дисперсии акустических волн. В этом случае в какой-то степени уже учитывается изменение градиентов скоростей и температур на средней длине свободного пути молекул. Существует решение уравнения Больцмана и в третьем приближении. [3]
В предыдущем параграфе оказалось возможным исследовать уравнение переноса количества движения независимо от уравнения переноса энергии. Однако в уравнение переноса энергии будут входить некоторые динамические члены, и поэтому уравнение энергии будет более сложным, чем уравнение ( 10) § 5.7. Мы можем получить некоторое представление о влиянии разрыва температур на стенке на процесс переноса энергии, если рассмотрим очень медленное массовое движение, такое, что производными от и и v в уравнении ( 5) § 5.7 можно было бы пренебречь. [4]
Метод поверхностей равного расхода наиболее эффективен при решении уравнений переноса количества движения, энергии и вещества в неньютоновской жидкости, где нелинейность в уравнениях наиболее ярко выражена. [5]
В разделе 3.5 для ряда конкретных изотермических систем была упрощена система уравнений переноса количества движения и на основе этого выведены дифференциальные уравнения, пригодные для расчета профилей скоростей и давлений. В настоящем разделе аналогичные упрощения проводятся в уравнениях макроскопических балансов. Изложение в дальнейшем ограничено установившимися изотермическими течениями. [7]
Исходя из физического смысла последнего члена (10.1), это соотношение называют уравнением переноса количества движения. Формулировки (6.1) и (10.1) закона сохранения количества движения являются равносильными, и иногда за основу берут второе из этих уравнений. [8]
В противоположность этому, по методу Джексона по всему полю потока приближенно удовлетворяется уравнение переноса количества движения, но зато условие о постоянстве давления удовлетворяется локально ( и тоже приближенно) - вблизи вершины пузыря. Учитывая неопределенность допущений, использованных при выводе уравнения переноса количества движения твердых частиц ( Ц1 71), было бы, вероятно, ошибочным считать решение Джексона более полным, чем решение Дэвидсона; оба они, пожалуй, дополняют друг друга. [9]
Рассматривая снова определенный ранее движущийся объем и непосредственно применяя второй закон Ньютона, можно получить уравнение переноса количества движения. [10]
В работе 125 ] предложены методы расчета нолей скоростей, концентраций и температур на основе решения уравнений переноса количества движения, вещества и энергии с учетом нелинейной зависимости переносных коэффициентов ( вязкостных и диффузионных) от концентрации ( температуры) при пленочном течении. [11]
Разнообразие режимов и тот факт, что положение границ течения не может быть точно определено, затрудняют применение уравнений переноса количества движения и энергии к двухфазному потоку. Чтобы избежать этих трудностей, математические модели для переноса тепла, количества движения и массы в двухфазном потоке обычно основывают на геометрии одного данного режима течения. Успех такого приближения зависит от возможности дать описание и предсказать каждый режим течения. [12]
 |
Теоретическая зависимость по формулам, , ( сплошная линия и зависимость, обобщающая экспериментальные данные различных авторов ( пунктирная линия. [13] |
В других работах [1, 46] исследование механизма массопереноса и его расчет в турбулентной пленке жидкости при наличии газового потока или поверхностного натяжения проведено на основе решения уравнений переноса количества движения и массы с учетом входных эффектов и при условии, что турбулентный перенос изменяется по длине пленки жидкости, причем поверхность пленки жидкости является искомой величиной. [14]
В ней на основе анализа общего нелинейного параболического уравнения предложены условия возникновения самоорганизации и турбулентности, проведена проверка этой закономерности с известными результатами экспериментальных исследований; разработаны методы решения уравнений переноса количества движения, вещества и энергией для сложного тепломассообмена в системах с различной реологией, с учетом входного участка. [15]
Страницы: 1 2