Cтраница 2
Применяя тот же ход рассуждений, что и в разделах 3.7 и 6.2, можно показать зависимость интегрального множителя в соотношении (7.23) только от безразмерных групп, фигурирующих в уравнениях переноса количества движения, и от геометрических факторов, которые входят в соответствующие этим уравнениям граничные условия. [16]
Уравнения переноса количества движения, массы и энергии будут иметь одинаковый вид, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, т.е. при v D - а... В этом случае говорят, что наблюдается аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных полей. Впервые она была замечена Рейнольдсом, поэтому в литературе известна под названием аналогия Рейнольдса. Последняя достаточно хорошо соблюдается, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, что бывает очень редко на практике. [17]
В противоположность этому, по методу Джексона по всему полю потока приближенно удовлетворяется уравнение переноса количества движения, но зато условие о постоянстве давления удовлетворяется локально ( и тоже приближенно) - вблизи вершины пузыря. Учитывая неопределенность допущений, использованных при выводе уравнения переноса количества движения твердых частиц ( Ц1 71), было бы, вероятно, ошибочным считать решение Джексона более полным, чем решение Дэвидсона; оба они, пожалуй, дополняют друг друга. [18]
При этом он указывает, что законность приравнивания двух разных по своему характеру операций над функцией распределения молекул ( По тепловым скоростям - дифференциальной ( левая часть уравнения) и интегральной ( правая часть) - по мере разрежения газа становится менее правомерной. В силу этого обстоятельства представляются неоправданными попытки уточнить уравнения переноса количества движения и энергии в аэродинамике разреженных газов путем использования решений уравнения Больцмана более высоких порядков приближения по методу Энского - Челмана. Может быть, в этом и состоит причина того1, что результаты классической теории, основанные на решении первого порядка приближения, должны лучше согласовываться с экспериментом по явлениям температурного скачка и скольжения в разреженных газах, чем барнетовокое и супербарнетовское приближения. [19]
Интересно исследовать уравнения переноса с точки зрения развитых выше представлений. Из третьего закона Ньютона можно ожидать, что явный вклад столкновений электронов друг с другом в уравнениях переноса количества движения и энергии отсутствует. Это позволяет несколько упростить интегральную форму результатов. [20]
Все перечисленные аналогии относятся к изучению потоков идеальной жидкости. Для изучения сил трения при движении вязкой жидкости вдоль стенки применяют тепловую и диффузионную аналогии. Основанием для применения их служит общность уравнений переноса количества движения, тепла и вещества. [21]
Пока что механизм турбулентного движения изучен недостаточно для его строгого расчета; приходится характеризовать это движение некоторыми осредненными во времени значениями величин. Последние изменяются вполне закономерно и в частном случае могут оставаться постоянными во времени. Опыт показывает, что при замене в уравнениях переноса количества движения и энергии для потока вязкой жидкости истинных ( мгновенных) величин осредненными по времени их значениями турбулентное движение при всей сложности своей внутренней структуры все же может быть описано этими уравнениями. [22]