Cтраница 1
Уравнение переноса лучистой энергии в поглощающей среде позволяет найти ее оптические свойства. [1]
Для уравнения переноса лучистой энергии необходимо в каждой точке гр ницы задать интенсивность излучения как функцию направления луча, имея в виду лучи, идущие внутрь среды. Решение полученной системы уравнений даже в самых простейших случаях представляет очень сложную задачу. Однако для решения целого ряда наиболее интересных задач эта система может быть значительно упрощена. [2]
Применение уравнения переноса лучистой энергии имеет смысл и в задаче о горизонтальной видимости. Как мы увидим ниже, оно дает возможность избежать тех громоздких построений, которыми пользовался Кошмидер [4] при выводе световоздушной формулы. [3]
Это и есть уравнение переноса лучистой энергии. [4]
Соотношение ( 1) есть уравнение переноса лучистой энергии в случае сферически симметричных задач, а ( 2) выражает условие лучистого равновесия. Неизвестными функциями являются: интенсивность излучения / ( г, ), в условиях нашей задачи зависящая только от расстояния рассматриваемой точки Р до центра сферы и от угла, образуемого направлением луча с радиусом-вектором точки Р, и коэффициент излучения ту, зависящий только от радиуса-вектора г. В условии лучистого равновесия ( 2) duj есть элемент сферы радиуса единица, и интеграл распространен на всю поверхность сферы. [5]
При Л - ос мы приходим к уравнению переноса лучистой энергии для случая локального термодинамического равновесия, при Л - 0 - к уравнению переноса лучистой энергии в случае монохроматического лучистого равновесия. Таким образом, рассмотренные выше типы равновесия являются предельными случаями более общего типа равновесия, исследованного Милном. Так как по мере приближения к границе атмосферы звезды плотность, а вместе с нею и величина Л стремятся к нулю, то вблизи от границы звезды мы должны иметь состояние, близкое к монохроматическому лучистому равновесию. Напротив, при движении от границы вглубь звезды, вследствие увеличения плотности, а следовательно и величины Л, мы все ближе подходим к состоянию локального термодинамического равновесия. [6]
Как и для случая плоского слоя, исходным уравнением является уравнение переноса лучистой энергии. [7]
Условия ( 77) теперь теряют силу, так как от уравнения переноса лучистой энергии мы переходим к другому соотношению. [8]
Это основное для всей теории уравнение мы будем в дальнейшем называть уравнением переноса лучистой энергии. [9]
Выражения ( 10 - 68) и ( 10 - 69) являются уравнениями переноса лучистой энергии для слоя. [10]
Выражения ( 10 - 68) и ( 10 - 69) являются уравнениями переноса лучистой энергии для слоя. [11]
В статье выводятся формулы для вычисления баланса лучистой энергии в атмосфере исходя из решения уравнения переноса лучистой энергии. Распределение температуры с высотой предполагается заданным. Сначала решается задача о балансе лучистой энергии в атмосфере, рассматриваемой как чисто поглощающая среда. Во второй части работы делается обобщение на случай поглощающей и одновременно рассеивающей атмосферы. [12]
Уравнение, определяющее изменение интенсивности луча за счет поглощения, излучения и рассеивания среды, называется уравнением переноса лучистой энергии. [13]
Мы отказываемся в этой работе от метода вычисления рассеиваний различных порядков и в основу всей теории кладем уравнение переноса лучистой энергии, позволяющее одновременно учесть рассеяния всех порядков. В связи с краевыми условиями это уравнение дает возможность построить систему двух интегральных уравнений, решение которых и дает возможность ответить на все вопросы, возникающие в теории видимости. Правда, решение этой системы осуществляется методом последовательных приближений, что эквивалентно методу подсчета рассеяний последовательных порядков, однако за применяемым нами методом сохраняется ряд преимуществ, к числу которых относится возможность выяснения условий сходимости бесконечных процессов, применяемых для решения задачи. [14]
В теоретической работе особенно опасны последствия, связанные с отклонениями от закона Буге, так как обычно уравнение переноса лучистой энергии, существенно основанное на этом законе, приходится применять к очень большим участкам спектра, на которых заведомо имеют место значительные отклонения от закона Буге. К сожалению, предлагаемая им стилизация функции поглощения при помощи суммы показательных функций основана на таблице коэффициентов поглощения, имеющих описанные выше недостатки. [15]