Cтраница 1
Уравнения равновесия стержня ( см. рис. 3.18) после потери устойчивости отличаются от уравнений ( 3) задачи 3.1 только выражениями для приращений компонент распределенной нагрузки, поэтому рассмотрим их вывод. [1]
Получить уравнения равновесия стержня ( рис. 4.14) при больших перемещениях точек осевой линии с / ержня. [2]
Получим уравнения равновесия стержня, осевая линия которого при нагружении становится пространственной кривой. [3]
Получим теперь уравнения равновесия стержня в связанной системе координат. [4]
Изложенный метод решения уравнений равновесия стержня с промежуточной шарнирной опорой, лежащего на упругом основании, является весьма эффективным и может быть использован при любом числе опор. Этот метод легко обобщить и на случай, когда промежуточные опоры упругие. [5]
Представленная форма записи уравнений равновесия стержня как системы нелинейных уравнений первого порядка удобна при численном решении. [6]
В качестве примера получим уравнение равновесия стержня ( с учетом сил веса), показанного на рис. 3.9, считая A3S const. До приложения силы Р стержень был прямой. [7]
В качестве примера получим уравнение равновесия стержня ( с учетом сил веса), показанного на рис. 3.9, считая Л зз const. До приложения силы Р стержень был прямой. [8]
Рассмотрим пример численного решения уравнения равновесия стержня, находящегося в жестком криволинейном канале и нагруженного крутящими моментами, приложенными к торцовым сечениям. [9]
Возможные краевые условия при решении уравнений равновесия стержня можно разбить на два класса: однородные и неоднородные. [10]
Уравнения (2.72) и (2.75) полностью совпадают с уравнениями равновесия стержня. [11]
Дифференциальные уравнения, получающиеся при исследовании вариационных задач ( например, уравнение равновесия стержня), интегрируются в конечном виде лишь в частных случаях. Возникает необходимость в разработке методов решения вариационных задач с использованием исходных функционалов [ например, J (2.162) ], не переходя к дифференциальным уравнениям. Такие методы решения вариационных задач принято называть прямыми методами. Одним из таких методов является метод Ритца. [12]
Экспериментальные исследования показали, что при определении критического температурного перепада расчетным путем необходимо уточнить и дополнить уравнение равновесия стержня с тем, чтобы отражалась особенность температурного воздействия стержня с шар-нирно-неподвижными концами. [13]
В задачах об изгибе стержней под действием протекающего по ним тока нагрузку q следует внести в уравнения равновесия стержня. Плотность тока при этом вычисляется для недеформированного состояния, но значения r ( P, Q ] нужно брать, учитывая упругие перемещения. Так как зависимость г от перемещений известна, то q, принципиально говоря, будет известной функцией их. В результате получается нелинейная краевая задача относительно механических неизвестных, входящих в уравнения статики тонких стержней. [14]
По форме записи системы уравнений (1.57) - (1.61) и (6.115) - (6.119) тождественны, поэтому методы численного решения уравнений равновесия стержня без потока жидкости, изложенные в гл. [15]