Cтраница 3
Формула ( 26) получена из уравнения равновесия элемента, вырезанного на границе i - 1-го и г-го участков, а формула ( 27) - из условия непрерывности радиальных перемещений на этой же границе. [31]
Формула ( 17) получена из уравнения равновесия элемента диска, а формула ( 18) - из условия равенства радиальных смещений. [32]
Формула ( 65) получена из уравнения равновесия элемента диска, а формула ( 66) - из условия равенства радиальных, смещений. [33]
Основные уравнения движения при продольных колебаниях выводятся из уравнения равновесия элемента стержня, заключенного между двумя смежными сечениями ( фиг. [34]
В случае расчета гибких круговых стержней и колец уравнения равновесия элемента записывают для деформированного состояния. [35]
Qx и Q, которые необходимо учитывать в уравнениях равновесия элемента пластины. [36]
Все преобразования с участием вектора дополнительных деформаций при получении уравнения равновесия элемента и составления ансамбля уравнений системы производят так же, как с вектором ет температурных членов. [37]
Как видно из рис. 3.15, последние два уравнения (3.140) представляют уравнения равновесия элемента стержня. [38]
Повторяя рассуждения, которые были подробно изложены в предыдущем параграфе, получим уравнения равновесия элемента А В В А моментной оболочки. [39]
Q, пренебречь нельзя, так как она играет важную роль в уравнениях равновесия элемента пластины. [40]
Учитывая, что первый радиус кривизны конуса равен со и второй равен - - - , получим уравнение равновесия элемента. [41]
Напишем теперь выражения для углов поворота системы ( х, у, z) и воспользуемся этими углами для составления уравнений равновесия элемента в полном виде, где уже будет учтено искривление срединной поверхности оболочки. [42]
Га, 5 и моменты Мг, Mz, Mi2, надо еще учесть погонные перерезывающие силы QJ и Q2 - Это чисто статические факторы, определяемые из уравнений равновесия элемента A B B iA i. [43]
Показано, что основная причина нелинейности задачи состоит в сильной анизотропии упругих свойств резиноподобных материалов на сдвиг и объемное сжатие ( деформационная анизотропия), и эта нелинейность проявляется через уравнения равновесия элемента объема. Если в массивном теле объемным сжатием обычно пренебрегают ( материал считается несжимаемым), то в краевых задачах для тонкого слоя сжимаемость существенна. Нелинейность наиболее нажна в уравнениях равновесия. Она может сохраняться и в том случае, когда закон упругости и кинематические формулы Коши линейны. [44]
Как видно из рис. 1.8 ( если силовые факторы Q dQ и М 4М направить в сторону положительных значений w и в), последние два уравнения системы (1.197) или (1.198) представляют уравнения равновесия элемента стержня. [45]