Cтраница 2
Альтернативное описание дается юбобщенным уравнением распространения (2.3.35) и разд. Влияние члена, отвечающего за комбинационное усиление, на эволюцию фемтосекундных импульсов внутри световода уже обсуждалось в разд. На рис. 5.20 были показаны форма и спектр импульса, пиковая мощность которого соответствует солитону второго порядка. В таком случае исходный импульс расщепляется на два фрагмента на длине одного периода солитона, явление, названное в разд. Это явление может быть интерпретировано как вынужденное комбинационное ( ВК) саморассеяние импульса [119], которое может возникать, даже если порог ВКР с уровня шумовой затравки еще не достигается. Основная идея состоит в следующем. Входной импульс, являющийся солитоном высшего порядка, в начальной фазе распространения укорачивается с одновременным уши-рением спектра. ВКР синие компоненты импульса служат накачкой для красных компонент. Это ясно видно на рис. 5.20. где основной пик спектра непрерывно смещается в красную сторону. [16]
Уравнение (2.14.15) называется уравнением распространения электромагнитных волн в однородной проводящей среде; это же уравнение также называется телеграфным уравнением, так как оно встречается в задаче о распространении колебаний по длинным линиям. [17]
Уравнение (2.14.17) называется уравнением распространения электромагнитных волн в однородном диэлектрике. [18]
Каким же должно быть уравнение распространения волны, соответствующее движению в не зависящем от времени поле. [19]
В § 3 обсуждаются уравнения распространения звука в жидкости, получающиеся в классической гидродинамике, и пределы их применимости. При этом учитывается внутренняя структура молекул и групп молекул, которая не рассматривается при классическом гидродинамическом описании. [20]
Все эти частные формы уравнения распространения энергии являются исходными уравнениями при решении различных конкретных задач теплопередачи. [21]
Аналогично получим другие варианты уравнений распространения усталостных трещин. [22]
Уравнение (2.70) совпадает с уравнением распространения теплоты в одномерном твердом теле. [23]
Полученное равенство и представляет собой уравнение распространения энергии в различных телах и средах. [24]
Целесообразно отметить, что это общее интегро-дифференциалъ-ное уравнение распространения энергии отражает существование связи различных изменений состояния текущей среды в любом месте со всеми окружающими местами пространства. Связь эта осуществляется через интенсивность собственного излучения среды в рассматриваемом месте [ В () ], и интенсивность падающего излучения [ / j ( v) l из окружения. Такая дальне действующая связующая роль излучения позволяет проводить оптические измерения и управлять процессами изменения состояния среды с помощью радиационных воздействий. [25]
Эти уравнения очень похожи на уравнения распространения продольных и поперечных волн в упругих телах, соотношения МГЭ для которых были выведены и описаны в гл. [26]
В данном пункте обсуждены модели и уравнения распространения повреждений ( в виде микроструктурно и физически коротких трещин), а также микромеханика процессов повреждения материала у вершины усталостной трещины. [27]
В основу расчета местных отсосов положены уравнения распространения примесей во встречном потоке воздуха ( см. гл. [28]
В этом можно убедиться, анализируя уравнения распространения струи, которые выводятся из следующих соображений. [29]
Однако представляет интерес вывести для этого случая уравнение распространения волн независимо, поскольку при этом выводе выявляются существенные особенности звукового поля. [30]