Уравнение - пограничный слой
Cтраница 2
Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской полубесконечной пластинки плоско-параллельным потоком жидкости ( Я. [16]
Хотя уравнения пограничного слоя значительно проще уравнений Навье - Стокса, все же в математическом отношении они остаются настолько трудными, что по поводу их решений можно сделать только немного общих выводов. Необходимо прежде всего отметить, что уравнения Навье - Стокса являются относительно координат уравнениями эллиптического типа г в то время как уравнения Прандтля для пограничного слоя принадлежат к параболическому типу. Упрощающие допущения, положенные в основу вывода уравнений пограничного слоя, привели к тому, что стало возможным принимать давление поперек пограничного слоя постоянным, а давление вдоль стенки считать совпадающим с давлением внешнего течения и поэтому рассматривать его как заданную функцию. Эти обстоятельства сделали ненужным уравнение движения в направлении, перпендикулярном к стенке г что с физической точки зрения можно истолковать следующим образом: частицы жидкости при своем движении поперек пограничного слоя не обладают массой и не испытывают замедления вследствие трения. Очевидно г что при столь глубоком изменении уравнений движения следует ожидатьт что их решения могут иметь некоторые особые математические свойства г и, наоборот, нельзя ожидать, чтобы результаты вычислений во всех случаях совпадали с результатами наблюдения действительных течений. [17]
Получены уравнения плоского пограничного слоя для стационарных структурированных жидкостей. Дано приближенное их решение путем использования метода осреднений ускорений по толщине слоя для случая обтекания плоской пластины безграничным потоком. [18]
Запись уравнений пограничного слоя для турбулентного режима после введения понятий турбулентной вязкости и турбулентной теплопроводности можно осуществить в форме, аналогичной системе дифференциальных уравнений ламинарного пограничного слоя (14.45), однако при этом необходимо сделать одну существенную оговорку. Если в стационарном ламинарном потоке рассматривается поле вектора скорости, касательного к линии тока в данной точке пространства ( при этом ни длина, ни направление этого вектора не изменяются во времени), то для турбулентного потока все значительно усложняется. Вектор скорости нерегулярным, хаотическим образом изменяется как по модулю, так и по направлению. [19]
 |
Конвективный тепловой поток к поверхности аппарата Спейс Шаттл на высоте h 45 3 км для различных моделей турбулентности. [20] |
Системы уравнений пограничного слоя, тонкого и полного вязких ударных слоев, параболизованные уравнения Ыавье-Стокса имеют эволюционный тип по продольной координате, поскольку вторые производные по этой координате в них отсутствуют. [21]
Решения уравнений пограничного слоя получены и для других значений Тго / Тх. Различные профили оказываются подобными описанным выше. [22]
 |
Конвективный тепловой поток к поверхности аппарата Спейс Шаттл на высоте h 45 3 км для различных моделей турбулентности. [23] |
Системы уравнений пограничного слоя, тонкого и полного вязких ударных слоев, параболизованные уравнения Навье-Стокса имеют эволюционный тип по продольной координате, поскольку вторые производные по этой координате в них отсутствуют. [24]
Решение уравнения пограничного слоя по методу Швеца [16] основано на приближении второго порядка. [25]
Преобразование уравнений пограничного слоя в газе, предложенное К. Иллингвортом и К - Стюартсоном, позволяет привести эти уравнения к форме, полностью соответствующей форме уравнений для несжимаемой жидкости. Это облегчает расчет сжимаемого пограничного слоя, поскольку методы расчета ламинарного пограничного слоя относительно шросты и достаточно надежны. [26]
Решения уравнений пограничного слоя ( 8 - 1) и ( 8 - 3) с граничными условиями ( 8 - 4) при малых числах Маха в предположении, что величины рш и 7 постоянны, получены в ряде работ для случая степенного изменения скорости внешнего потока с продольной координатой, постоянной температуры стенки и степенной зависимости физических параметров от температуры. [27]
 |
Семейство течений около клиновидных тел. [28] |
Решения уравнений пограничного слоя, соответствующие таким потенциальным течениям, часто по очевидным соображениям называют решениями для обтекания клиновидных тел. [29]
Применение уравнений пограничного слоя не связано обязательно с наличием твердых стенок. Эти уравнения могут применяться и в том случае, когда внутри потока имеется слой жидкости, в котором преобладающую роль играют силы трения. Такой случай имеет место при соприкосновении внутри потока двух слоев жидкости, текущих с разными скоростями, как это, например, происходит в спутном течении позади тела или при истечении жидкости из отверстия. В этом и следующих параграфах мы рассмотрим два примера таких течений. [30]
Страницы: 1 2 3 4