Уравнение - стокс
Cтраница 2
 |
Произведение Dr для диффузии иода и мольный объем растворителя. [16] |
По уравнению Стокса а 6; однако это справедливо, если форма диффундирующих молекул сферическая, если они настолько велики, что растворитель можно считать по сравнению с ними непрерывной средой, я если растворитель сильно прилипает к поверхности диффундирующих молекул. [17]
Согласно уравнению Стокса - Эйнштейна и данным, приведенным и гл. Ец для воды при 0 25 и 50 С равны соответственно 5740, 465, и 4050 кал / моль. [18]
Для решения уравнения Стокса необходимо задаться условиями непрерывности, несжимаемости, вязкости и бесконечности среды с твердыми частицами сферической формы. [19]
Точные решения уравнений Стокса были даны также и в других случаях, представляющих физический интерес. [20]
При выводе уравнения Стокса был сделан целый ряд допущений, которые в различной степени соответствуют реальным условиям. [21]
Трехмерные решения уравнений Стокса имеют важнейшее значение для задач, относящихся к средам со многими частицами. [22]
Вследствие линейности уравнений Стокса и граничных условий решение для ситуации, когда поступательное и вращательное движения происходят одновременно, можно получить суперпозицией решений для каждого случая в отдельности. [23]
Несмотря на неприменимость уравнения Стокса для коэффициента трения малых молекул, уравнение Стокса - Эйнштейна удовлетворительно описывает самодиффузию. [24]
Для плоских течений уравнения Стокса сводятся к бигармонич. Граничное условие обтекания заданного контура сводится при этом к заданию на контуре самой функции тока и ее нормальной производной, так что решение задачи обтекания приводит в этом случае к хорошо изученной задаче математич. [25]
В силу линейности уравнений Стокса искомые выражения для Fih и Тц, могут быть найдены путем суперпозиции и аппроксимации известных частных решений о движении капли 52 относительно 5, в покоящейся жидкости и обтекании потоком со скоростью U на бесконечности двух неподвижных капель S2 и 51 ], находящихся на фиксированном расстоянии друг от друга. [26]
Известны поправки к уравнению Стокса, связанные с невыполнением этого условия. Однако ими обычно не пользуются, так как было показано, что отклонения от закона Стокса в большинстве случаев невелики. [27]
 |
Седиментационная кривая взвеси природной воды. [28] |
Согласно расчетам по уравнению Стокса, при р 2 5 г / см3 гидравлическая крупность частиц диаметром 100 мкм равна 10 м / час, а частиц диаметром 1 мкм - 0 001 м / час. Если к тому же принять во внимание, что на осаждение частиц размером менее 50 мкм заметное влияние оказывает тепловое движение молекул среды [67], станет еще более очевидной большая разница в скорости осаждения псаммитовых и пели-товых фракций минеральных примесей. [29]
Зависимость (11.9.1) называется уравнением Стокса - Эйнштейна. Несмотря на то, что оно было выведено для очень частного случая, многие авторы используют форму D р & ч ъ1Т - / ( РазмеР молекулы растворенного вещества) как исходную точку разработки корреляций. [30]
Страницы: 1 2 3 4