Уравнение - теория - мелкая вода
Cтраница 1
Уравнения теории мелкой воды также имеют непрерывно-дифференцируемые элементарные решения. [1]
 |
Обозначения для уравнений теории мелкой воды. [2] |
Уравнения теории мелкой воды могут быть выведены, в частности, из нестационарных трехмерных уравнений Эйлера или Навье-Стокса процедурой усреднения по вертикальной координате. Выписаны также уравнения многослойной мелкой воды, в которых рассматриваются течения, состоящие из нескольких слоев. [3]
Автомодельное решение для уравнений теории мелкой воды является единственным. [4]
Такая модель выводится из уравнений теории мелкой воды в предположении малости инерционных сил и слабой зависимости функции hv от времени. [5]
Применение метода Годунова к уравнениям теории мелкой воды с учетом рельефа дна, в сб. [6]
Численные расчеты, основанные на решении обобщенной задачи Римана для уравнений теории мелкой воды, а также ее полное исследование с теоретической оценкой ошибки асимптотического разложения на настоящее время отсутствуют. [7]
 |
Кусочно-постоянная и кусочно-линейная аппроксимации отметок свободной поверхности мелкой воды. [8] |
Заметим, что кусочно-линейная аппроксимация уровня свободной поверхности применительно к уравнениям теории мелкой воды, является более естественной по сравнению с кусочно-постоянной аппроксимацией. Это становится особенно заметным при расчетах стационарных мелководных течений с существенно наклонным дном, когда tan 8 2h / Ax, где S - угол наклона дна. При этом в расчетах не наблюдается установления стационарного течения. [9]
Он дает несколько другое уравнение для определения решения и может быть также использован в уравнениях теории мелкой воды. [10]
Система ( 5 - 56) при средней скорости течения w0 - 0 и угле наклона к горизонту х 0 переходит в уравнения теории мелкой воды, учитывающей трение потока о дно канала. В этом случае возможны так называемые гравитационные волны. При х 90 ( вертикальная стенка) и гио О система ( 5 - 56) даже в случае достаточно длинных волн и 0 / ра206оС1 допускает существование прогрессивных волн некапиллярной природы. Это возможно только в том случае, когда величина а О. [11]
В этой главе описаны явные методы сквозного счета принадлежащие типу Годунова, которые построены для численного моделирования одномерных и двумерных течений жидкости в рамках уравнений теории мелкой воды. Указанные численные методы основаны на решении одномерной задачи Римана о распаде произвольного гидродинамического разрыва для уравнений теории мелкой воды. Рассмотрены численные методы, основанные как на точном решении, так и на приближенных решениях задачи Римана, которые используются схемами Куранта-Изаксона - Риса ( КИР), Роу и Ошера-Соломона. Методы типа Годунова позволяют учесть произвольный рельеф дна. Особое внимание в главе уделено точному решению задачи о распаде произвольного разрыва. Это связано с тем, что данное решение позволяет без регуляризации, в рамках схемы сквозного счета, проводить прямое численное моделирование течений, в том числе как с учетом сухого дна, так и процессов множественного нестационарного обмеления, например, с образованием озер конечных размеров. [12]
Наблюдаемая разница в скоростях может быть объяснена относительно более длительным процессом формирование двумерного вращательного движения воды ( так называемый валец), которое существует вблизи бора и которое не учитывается уравнениями теории мелкой воды. [13]
 |
Задача о распаде начального разрыва и и 0 и / Zp / zn. [14] |
В разделе описаны численные результаты ( Семенов, 1983; Беликов, 1987; Беликов, Семенов, 1985, 1988b, 1997a, 1997b; Belikov, Semenov, 1988a, 1998) по моделированию одномерных и двумерных течений жидкости на основе решений уравнений теории мелкой воды методом Годунова, основанном на точном решении задачи Римана. [15]
Страницы: 1 2