Уравнение - возбуждение
Cтраница 1
Уравнение возбуждения (1.103), no - существу, эквивалентно полученным строго соотношениям (1.125) и (1.126) и уравнениям (1.112) с одним первым членом в левой части. [1]
Уравнение возбуждения (9.38) является универсальным для всех рассматриваемых систем, в отличие от уравнений, описывающих эволюцию амплитуды электронной волны. [2]
Из уравнения возбуждения (7.40) нетрудно видеть, что при условии синхронизма Ш / VQ До резонансным оказывается только первый интеграл. Этим и доказывается однонаправленность усиления. Очевидно, что при смене направления магнитного поля меняет знак VQ и резонансным становится второй интеграл. [3]
Система уравнений возбуждения (5.17) и уравнений движения (5.24) и (5.25) представляет собой полностью самосогласованную двумерную нелинейную релятивистскую модель релятивистского многорезонатор-ного пролетного клистрона. Эта модель описывает нелинейные и двумерные эффекты при взаимодействии электронных потоков с электромагнитными полями в многорезонаторных пролетных клистронах в рамках сделанных упрощающих предположений, основные из которых связаны с аксиальной симметрией полей и возбуждением в резонаторах только одного вида колебаний. [4]
 |
Эквивалентная схема двумерной анизотропной линии. [5] |
Вывод уравнения возбуждения эквивалентной линии, определяющей процессы в ней и ее связь с электронным потоком, Роу начинает с рассмотрения типичного узла сетки рис. 8.8. и написания уравнений связывающих токи и напряжения эквивалентной линии с линейным зарядом в электронном потоке. Совмещая эти уравнения в одно, интегрируя их по времени, полагая dz dx и принимая, что в момент t О поток входит в систему и начинает взаимодействовать с ее полем, Роу получает общее неоднородное дифференциальное уравнение для потенциала U ( x, z, t), распространяющегося вдоль двумерной анизотропной линии. [6]
Очевидно Тчто уравнение возбуждения глинии заданным током легко представить в виде системы двух дифференциальных уравнений первого порядка. [7]
Уравнение (1.172) есть уравнение возбуждения прямой волны электронным потоком, уравнение (1.173) - уравнение движения электронов слаборелятивистского винтового пучка. [8]
Последнее выражение представляет собой уравнение возбуждения шестиполюсника заданным током. Наибольшую сложность представляет собой нахождение коэффициентов матрицы zn для каждой частоты. Обычно их находят, представляя шестиполюсник эквивалентной схемой, адекватной рассматриваемому типу электродинамической структуры. При этом амплитуды и фазы напряжений и токов в рассматриваемой эквивалентной цепи должны вести себя подобно амплитудам и фазам полей и токов в реальной электродинамической структуре. Важным также является количественное определение величин элементов цепи для конкретной геометрии ячейки. [9]
 |
Колебания, волны и электроны в электронных приборах. [10] |
В конце лекции выводятся уравнения возбуждения резонаторов и волноведущих структур заданными токами, которые будут далее использоваться для описания явлений и процессов в сверхвысокочастотных электронных приборах на протяжении всего курса лекций. [11]
Если использовать иную формулировку уравнений возбуждения волновода электронным потоком, выделяя квазистатическую часть поля пространственного заряда, подобно тому, как это делается в теории возбуждения резонаторов, то вычисление Г значительно облегчается. [12]
Полученные соотношения (11.32) - (11.35) дополняют уравнение возбуждения (11.14), и с помощью них можно сформулировать граничные условия для типичных задач электроники в случае, когда рабочие частоты лежат в окрестности границы полосы пропускания. [13]
Сформулированное матричное уравнение является разностным аналогом уравнения возбуждения гладкой электродинамической структуры в дифференциальной форме. [14]
Из формулы (1.83), а также из уравнения возбуждения линии передачи в интегральной форме (1.71) видно, что возбуждение волноводов происходит подобно возбуждению резонаторов. Единственное различие между возбуждением резонаторов и возбуждением волноводов заключается в том, что если в первом случае имеет место резонанс во времени, то во втором - резонанс в пространстве. [15]
Страницы: 1 2 3