Уравнение - возбуждение
Cтраница 2
Обобщенная карта Карно, заполненная в соответствии с уравнениями возбуждения (5.12) и (5.13), показана на рис. 5.47. Из рассмотрения обобщенной карты Карно можно сделать вывод о том, что для устойчивых состояний триггера значения Q и Р всегда инверсны; Q P; запретные сочетания ( 00) и ( 11) не устойчивы; эти сочетания Q и Р не имеют устойчивых ( заключенных в квадратные скобки на рис. 5.47) аналогов. [16]
Что касается расчета комплексной амплитуды поля А, то уравнение возбуждения можно интегрировать с помощью любой устойчивой консервативной разностной схемы, например, с помощью уже использовавшейся схемы разностей против потока или с помощью более сложных схем, например, можно применить схему Лакса-Вендроффа, имеющую второй порядок точности [ 12, стр. [17]
Особенностью интегрирования уравнений (14.40) совместно с уравнениями движения макрочастиц является то, что уравнения возбуждения решаются на другой пространственно-временной сетке, чем уравнения движения. Действительно, так как Esin, Ecos, / sm, / cos - медленно меняющиеся функции, то достаточно говорить об их изменении за время порядка AT 2тг / ш и на расстояниях порядка А. [18]
Формула (7.45) представляет собой уравнение движения электронов в поле синхронной электромагнитной волны, (7.46) - уравнение возбуждения обратной пространственной гармоники электромагнитной волны. Здесь в - фаза электрона в поле волны, А ZirCN - безразмерный параметр, имеющий смысл безразмерной длины пространства взаимодействия ( увеличение параметра А может рассматриваться как рост тока электронного пучка), С - параметр усиления Пирса [45], N электрическая длина лампы. [20]
 |
Дисперсионная характеристика волновода, поясняющая возникновение в пениотроне распределенной обратной связи на встречной волне. [21] |
Взаимодействие встречной волны с электронным пучком описывается уравнениями (1.203) (1.205), где, однако, нужно изменить знак перед правой частью уравнения возбуждения. [22]
Ех-х-компонента напряженности полного поля, действующего на пучок; прячем Ех включает и поле пространственного заряда, если его действие не учтено в уравнении возбуждения. [23]
Если считать, что и ( х, t) - продольная составляющая электрического поля - В - волны в волноведущей системе, a G ( x, t) - волна переменного тока / в электронном пучке ( с точностью до размерного постоянного коэффициента), то уравнение для и ( х, t) есть уравнение возбуждения волновода заданным током ( см., например, [ 79, гл. [24]
Рассмотрим как модифицируются уравнения лампы обратной волны при учете релятивистских эффектов. Понятно, что уравнение возбуждения останется неизменным, так как оно выведено из уравнений Максвелла. Однако уравнение движения необходимо переписать в соответствующем виде. [25]
Теоретическое исследование процессов взаимодействия электромагнитного поля с электронным потоком заключается в совместном решетки уравнений поля и уравнения движения. Уравнения поля описываются уравнениями возбуждения электродинамической системы заданными источниками. Уравнение движения описывает изменения в активной среде под действием электромагнитного поля. Для потока свободных электронов оно сводится к уравнению Лоренца. [26]
Re C ( z) Es ( x, у ] exp [ j ( wt - o) ] 5 Е3 ( ж у) - собственная функция взаимодействующей с пучком моды, Ns - норма колебаний, причем в отсутствии потерь Ns - Р, Р - поток мощности в волноводе, 0о - / Зо ( 1 2) - Верхний знак в уравнении (1.171) соответствует прямой волне, нижний - встречной. Интеграл в правой части уравнения возбуждения (1.171) может быть выражен через величины а и / 3, однако его конкретный вид зависит от типа пучка и собственной функции. [27]
Если под L понимать длину прибора, то соотношения (1.102) определяют условия применимости нестационарного уравнения возбуждения (1.103) для этого прибора. Соотношения (1.102) показывают, что уравнение возбуждения применимо, если характерное время изменения амплитуды сигнала 2тг / Аш мало по сравнению с периодом ВЧ-поля 2тг / ш, и, что характерное расстояние расплывания профиля волны амплитуды ( ij sAu) - 1 и ( / 3 ( Аи) 2) - 1 много больше длины L. Заметим, что при этом не накладывается никаких ограничений на соотношение между временем прохождения волной длины прибора L / vs гр и характерным временем изменения амплитуды 2тг / Да, их соотношение может быть любым. [28]
S и R могут существовать длительное время. Истинные значения Q и Р вытекают из уравнений возбуждения триггера. [29]
При выводе основных уравнений предполагалось, что температура плазмы и пучка равна нулю, плазма - линейная и однородная среда - помещена в постоянное фокусирующее магнитное поле. Решается самосогласованная задача, основными уравнениями которой являются уравнение возбуждения плазменного волновода электронным током и уравнение движения электронов в поле медленной плазменной электромагнитной волны и поле кулоновских сил. [30]
Страницы: 1 2 3