Cтраница 1
Уравнения Френеля могут быть получены из граничных условий для тангенциальных составляющих Е и Н для случая, когда угол падения не равен нулю. [1]
Это уравнение Френеля [ 4а ]; оно показывает, что правое вращение ( как видно из рис. 11) появляется, когда показатель преломления для левого циркулярно поляризованного света больше, чем для правого. [2]
Графическое решение уравнений Френеля и вычисление оптических констант в ультрамягкой рентгеновской области спектра / Е. П. Савинов, И. И. Ля ховская. [3]
Оно называется уравнением Френеля. [4]
Эти уравнения идентичны уравнениям Френеля, если определить плоскость поляризации как плоскость, проходящую через луч и перпендикулярную к плоскости электрического возмущения. [5]
Это уравнение называется уравнением Френеля; оно выражает скорость распространения фронта волны через значения направляющих косинусов волновой. В общем случае для любого определенного направления нормали существует два различных значения скорости распространения. [6]
В кристаллооптике его называют уравнением Френеля. [7]
Изучение оптических свойств двухосных кристаллов связано с исследованием уравнения Френеля в его общем виде. [8]
Изучение оптических свойств двухосных кристаллов связано с исследованием уравнения Френеля в его общем виде. [9]
Более надежными на наш взгляд, являются значения оптических постоянных плавленного кварца, вычисленные по уравнениям Френеля с использованием дисперсионных соотношений Крамерса - Кронига. Однако для успешного применения этого метода необходимо располагать точными значениями гг. и п в так называемых привязочиых точках. В качестве примера на рис. 5 приведены спектры azsw, рассчитанные нами по методу Крамерса - Кронига с использованием разных пар привявочных значений кип. Несмотря на то, что выбранные пары привязок заимствованы яз работ, выполненных с особой тщательностью ( и не слишком сильно отличаются друг от друга, их использование в расчете по методу Крамерса - Кронига приводит к существенно разным значениям Хтая. [10]
Исключение составляют лишь направления оптических осей, вдоль которых, без учета активности, оба корня уравнения Френеля совпадают. В этих направлениях явление естественной активности кристаллов аналогично активности изотропных тел: имеет место двойное круговое преломление первого порядка и соответственное вращение плоскости поляризации линейно поляризованных волн. При отклонении волнового вектора от направления оптической оси эти явления быстро спадают. [11]
Это условие совпадает, разумеется, с написанным в исходной системе координат х, у, z уравнением Френеля. Согласно общим теоремам отсюда следует, что эти векторы взаимно перпендикулярны. [12]
Это условие совпадает, разумеется, с написанным в исходной системе координат ж, у, z уравнением Френеля. Согласно общим теоремам отсюда следует, что эти векторы взаимно перпендикулярны. Таким образом, в двух волнах с одинаковым направлением волнового вектора векторы электрической индукции линейно поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. [13]
Это условие совпадает, разумеется, с написанным в исходной системе координат х, у, z уравнением Френеля. Согласно общим теоремам отсюда следует, что эти векторы взаимно перпендикулярны. [14]
В данном случае, когда е ( А:), е ( у), е ( г) предполагаются постоянными, уравнение Френеля при заданном направлении волнового вектора определяет его абсолютную величину. Отсюда следует, что каждому направлению вектора п соответствуют, вообще говоря, две возможные его абсолютные величины. [15]