Cтраница 1
Уравнение второго приближения охватывает зависимость изменения коэффициента активности от концентрации до несколько больших концентраций, чем уравнение первого приближения. Однако оно не может отразить возрастание коэффициента активности многих электролитов с ростом концентрации. [1]
Для решения уравнений второго приближения, в частности, пограничного слоя и следа необходимы граничные условия, которые имеют разный вид в зависимости от каталитичности используемой поверхности. [2]
Будут использованы также уравнения второго приближения, которые здесь не приведены. [3]
Выражение (11.69) носит название уравнения второго приближения теории Дебая - Хюккеля. При малых концентрациях BaYl - С 1 и уравнение (11.69) превращается в уравнение первого приближения теории: lg / ион - А У. Теоретически возможно, что при высоких концентрациях электролита величина Во, У. [4]
Даже размеры ионов учитываются только в уравнениях второго приближения теории Дебая. [5]
Уравнения (11.54) и (11.56) образуют замкнутую систему уравнений второго приближения. [6]
Для определения функций zf, zf мы должны, согласно общей схеме, рассмотреть уравнения второго приближения. [7]
Для определения функций г 0), zf мы должны, согласно общей схеме, рассмотреть уравнения второго приближения. [8]
Таким образом, уравнения ( 125) получают непосредственным усреднением правых частей исходного точного уравнения, а уравнения второго приближения ( 127) - подстановкой в точные уравнения ( 122) формулы улучшенного первого приближения ( 126) и последующим усреднением по явно содержащемуся времени. [9]
Если ЖссДд) и Ждо ( и0, q) - линейные функции q, то эти уравнения совпадают с уравнениями второго приближения; при этом и и4 представляют собой соответственно динамическую ошибку и динамическую компоненту движущего момента во втором приближении. [10]
Таким образом, метод Боголюбова, исходя из тех же самых посылок, позволяет получить для разных областей концентрации разные уравнения электростатической теории электролитов: уравнение первого приближения Дебая, уравнение второго приближения Дебая и, наконец, уравнение Бьеррума. [11]
Таким образом, если частота а вибраций точки подвеса достаточно велика, верхнее положение маятника ( х л) становится устойчивым но меньшей мере в нервом приближении. Уравнения второго приближения для колебаний маятника также изучены, и в этом случае получены [71, 72] достаточные условия устойчивости квазистатических решений этих уравнений. [12]
Можно ожидать, что в этой теории появятся гидравлические скачки, аналогичные ударным волнам в газовой динамике. Конечно, уравнения второго приближения для этого разложения линейны. [13]
При средних числах Re - 1 вязкость, как это следует из (3.7), не входит в уравнения первого приближения. Как показывает анализ уравнений второго приближения [1], получается нарастающая в пространстве вторая гармоника. В этом случае вязкость и теплопроводность не могут препятствовать образованию разрыва; волна постепенно переходит от синусоидальной к пилообразной с шириной фронта, зависящей от числа Рейнольдса. В математическом отношении этот случай, пожалуй, даже более сложен, чем случай больших чисел Рейнольдса. Предполагалось, что при распространении в вязкой среде искажение формы происходит так же, как в идеальной среде, а поглощение гармоник - по обычным законам волн малой амплитуды с соответствующими частотами. [14]
Их подставляют в качестве неоднородностей в уравнения второго приближения и повторяют рассмотренный цикл вычислений. [15]