Уравнение - движение - идеальная жидкость
Cтраница 1
Уравнения движения идеальной жидкости в форме Громеко. [1]
Уравнения движения идеальной жидкости не интегрируются в общем виде. [2]
 |
Линии тока. [3] |
Уравнения движения идеальной жидкости, характеризующиеся выражениями (4.19) - (4.29), должны быть дополнены граничными условиями. На движение идеальной жидкости вследствие отсутствия сил трения не оказывают влияния твердые стенки, расположенные по направлению течения жидкости. Поэтому на поверхности твердого тела тангенциальная составляющая скорости движения жидкости может иметь любое значение в отличие от вязкой жидкости, скорость которой на поверхности твердого тела всегда равна нулю. [4]
Это уравнение движения идеальной жидкости часто называют уравнением Эйлера. [5]
Система уравнений движения идеальной жидкости (9.1), (9.5), (9.8), (9.9), (9.10) должна быть дополнена граничными условиями. На движение идеальной жидкости из-за отсутствия сил трения не оказывают влияния твердые стенки, расположенные по направлению течения жидкости. Поэтому на поверхности твердого тела тангенциальная составляющая скорости жидкости может иметь любое значение в отличие от вязкой жидкости, скорость которой на поверхности твердого тела всегда равняется нулю. [6]
Это есть уравнения движения идеальной жидкости в форме Эйлера. Чтобы получить еще одно уравнение, будем считать, что движение жидкости происходит адиабатически. [7]
Соответствующая система уравнений движения идеальной жидкости принципиально может быть решена, однако получение решений, зависящих от четырех переменных ( трех координат и времени), практически невозможно. Известны некоторые попытки получения численных решений в случае установившегося движения, а также при дополнительных упрощающих предположениях. Решение пространственных задач, несомненно, имеет методическую и теоретическую ценность, однако сложность соответствующих вычислений и частный вид получаемых результатов не удовлетворяют потребностей современной практики расчетов и экспериментальных исследований турбомашин. Другой, более распространенный, подход к расчету пространственного потока в решетках турбомашин состоит в решении предельных двумерных задач установившихся течений: осесимметрич-ного течения через решетки с бесконечным числом лопаток, двумерного течения на осесимметричных поверхностях токов в слое переменной толщины и вторичных течений в поперечных сечениях двумерного потока. [8]
Однако решения уравнения движения идеальной жидкости не могут удовлетворить этим условиям. [9]
Однако решения уравнений движения идеальной жидкости не могут удовлетворить этим условиям. [10]
Эта форма уравнений движения идеальной жидкости была впервые дана казанским профессором II. Они называются поэтому уравнениями Громеко. [11]
Однако решения уравнений движения идеальной жидкости не могут удовлетворить этим условиям. [12]
Последовательное применение уравнений движения идеальной жидкости показывает, что не всякое поле скоростей может быть создано в идеальной жидкости, баротропно движущейся под действием потенциального поля массовых сил, в частности, в несжимаемой жидкости, движущейся в поле сил тяжести. Все эти обстоятельства должны учитываться при экспериментальном и теоретическом исследовании движения жидкости в проточной части машин. Для формирования в проточной части машины специального типа потока необходимо наметить механизм возникновения нужного типа потока на основе механики идеальной жидкости с использованием вихревой системы, образование которой является результатом действия сил вязкости. [13]
Однако решения уравнений движения идеальной жидкости не могут удовлетворить этим условиям. [14]
При использовании уравнения движения идеальной жидкости в форме (1.13) или любой другой для оценки поля скоростей во вращающемся потоке, образованном различными завихрителями, необходимо иметь в виду некоторые общие свойства как винтовых потоков вообще, так и винтовых цилиндрических потоков в частности. [15]
Страницы: 1 2 3