Уравнение - движение - идеальная жидкость
Cтраница 2
Уравнения (1.2) - уравнения движения идеальной жидкости - носят название уравнений Эйлера. [16]
Уравнения (2.22) являются уравнениями движения идеальной жидкости в форме Эйлера. [17]
При А12 0 получаем уравнение движения идеальной жидкости или газа. [18]
Мы займемся теперь интегрированием уравнений движения идеальной жидкости, причем будем исходить из записи этих уравнений в форме Громеко. До настоящего времени эти уравнения проинтегрированы лишь для некоторых частных случаев движения. Если такая функция найдена, то уравнения ( 4) обращаются в равенства между производными по одноименным координатам от трехчлена U - j - - и от этой функции. Три равенства между производными, по одноименным координатам свидетельствуют о том, что функции равны между собой или отличаются на слагаемое, не зависящее от координат. [19]
При / г12 0 получаем уравнение движения идеальной жидкости или газа. [20]
В основу рассуждений Н.Е.Жуковский положил уравнение движения идеальной жидкости Эйлера, которое известно из курса технической гидромеханики. [21]
Полученные уравнения представляют собой диференциаль-ны е уравнения движения идеальной жидкости при установившемся состоянии движения или так называемые диференциальн. [22]
Следует отметить, что аналитических решений уравнений движения идеальной жидкости известно немного. Численное же решение системы (7.1) ненамного проще, чем решение системы уравнений для вязкой жидкости, более адекватно описывающих реальные процессы. Однако анализ уравнений движения идеальной жидкости позволяет получить целый ряд очень важных для теории и практики результатов. [23]
 |
Плоскопарал - ским. [24] |
Уравнение (9.12) представляет собой общий интеграл уравнений движения идеальной жидкости, выражающий закон сохранения энергии. Это ясно из самого вывода этого уравнения; кроме того, в этом можно убедиться и из сопоставления его с уравнением (2.8) первого начала термодинамики. [25]
Эйлер ( 1707 - 1783) вывел уравнения движения идеальной жидкости и развил теорию идеальной жидкости. [26]
При v 0 эти уравнения приводятся к уравнениям движения идеальной жидкости. [27]
Для перехода от уравнений Навье - Стокса к уравнениям движения идеальной жидкости строго необходимо равенство нулю не только поперечного градиента скорости, но и вторых частных производных от проекций скорости по одноименным координатам. Последнее условие выполняется при постоянном значении продольного градиента давления. При слабом изменении продольного градиента давления можно считать, что это условие выполняется приближенно. [28]
В этой области движение не может быть описано уравнениями движения идеальной жидкости, и, следовательно, возникают некоторые сомнения относительно справедливости предыдущего вывода соотношений Ренкина-Гюгонио. В силу этого вопрос о структуре ударного слоя представляет значительный интерес и ему посвящаются многочисленные исследования. Изучение ударного слоя позволяет глубже понять природу ударных волн, дает некоторую информацию о толщине ударного слоя и приводит к более обоснованному выводу соотношений Ренкина - Гюгонио. Кроме того, сравнивая полученные результаты с экспериментом, мы можем выяснить границы применимости уравнений Навье - Стокса. [29]
Второй подход заключается в использовании уравнения материального баланса и уравнения движения идеальной жидкости в интегральной форме ( уравнения Бернулли) с добавочными членами или эмпирическими поправочными коэффициентами, учитывающими неидеальность жидкости. Такой подход лежит в основе прикладной гидравлики, которая развивалась путем накопления, систематизации и обобщения опытных данных. В этом случае получается информация об усредненных гидромеханических характеристиках. [30]
Страницы: 1 2 3