Уравнение - движение - спутник
Cтраница 1
Уравнения движения спутника относительно центра масс в ограниченной задаче. [1]
Составим дифференциальнне уравнения движения спутника в полярных координатах. [2]
Но это и есть уравнение движения непритягивающего спутника относительно точки С, в которой помещена масса Mv Справедливость высказанного выше предположения доказана. [3]
Показать, что система уравнений движения спутника относительно центра масс на круговой орбите допускает множитель Якоби, равный единице. [4]
Уравнения по форме совпадают с уравнениями движения экваториального спутника Земли ( см. приложение 2) и интегрируются совершенно так же, поэтому все качественные эффекты движения центра масс рассматриваемого тела будут иметь вид, совершенно тождественный с эффектами орбиты экваториального спутника; будет иной только количественная характеристика этих эффектов. [5]
В § 1 настоящей главы были выписаны уравнения движения спутника около центра масс под действием гравитационных сил: динамические (2.1.1) и кинематические (2.1.2) - (2.1.3), которыми можно воспользоваться для вывода уравнений малых пространственных колебаний спутника. Y Y малы по сравнению с единицей. [6]
При исследовании энергетическим методом начинают с решения уравнений движения спутника, считая подвижные внутренние части закрепленными в нем; таким образом, в уравнениях ( 2) - ( 4) координаты 2 и 2 полагают равными нулю. [7]
 |
Двумерное цилиндрическое фазовое пространство ( 0, 0 для тела, вращающегося на невесомой нитн. [8] |
В полярных координатах ( г, 6) уравнения движения спутника принимают вид. [9]
 |
Двумерное цилиндрическое фазовое пространство ( 9, 6 для тела, вращающегося на невесомой нити. [10] |
В полярных координатах ( г, 0) уравнения движения спутника принимают вид. [11]
Приближенные дифференциальные уравнения (5.27), (5.28), (5.29) представляют собой уравнения движения спутника и системы его стабилизации типа V-крен. Систему дифференциальных уравнений (5.27), (5.28), (5.29) движения разделим на две, в первом приближении, независимые системы дифференциальных уравнений, определяющих продольное и боковое движение КЛА. [12]
Уравнения движения спутника в гравитационном поле на круговой орбите допускают частное решение - относительное равновесие в орбитальной системе координат. [13]
Задача о движении спутника около центра масс обычно рассматривается в ограниченной постановке: считается, что движение около центра масс не влияет на орбиту спутника. В ограниченной задаче уравнения движения спутника в гравитационном поле допускают первый интеграл - интеграл типа Якоби, который существует только на круговой орбите и может быть записан в следующем виде ( В. [14]
Это и есть дифференциальное уравнение плоского движения космолета с солнечным парусом. Внешне это уравнение не отличается от уравнения движения спутника в задаче двух тел. Если ф const я / 2 и ф 0 ( парус сохраняет ориентацию относительно радиуса-вектора космолета), то / С - константа, и притом мнимая. [15]
Страницы: 1 2