Уравнение - медленное движение
Cтраница 1
Уравнение медленного движения в данном случае первого порядка, хотя исходная система имеет порядок 2 ( k - f - 1), где k - число степеней свободы колебательной части системы. Таким образом, метод прямою разделения движений позволил снизить размерность на 2fe - f - единиц; последнее объясняется тем, что колебательные координаты системы не содержат медленных составляющих. [1]
Общий вид уравнения медленного движения сохраняется при произвольном периодическом законе колебаний плоскости. [2]
Особая точка уравнений медленных движений типа сложенный узел ( рис. 686) является воронкой. Результаты пункта 2.5 показывают, что такие воронки неустранимы малым шевелением быстро-медленной системы. [3]
 |
Основная ячейка периодической решетки. [4] |
Вместо того чтобы решать уравнения медленного движения при граничных условиях прилипания на поверхности каждой частицы, Хасимото ограничил свой анализ исследованием разбавленных суспензий, заменив каждую частицу точечной силой, затормаживающей движение жидкости. Уравнения медленного движения были затем модифицированы так, чтобы ввести в них разрывное внешнее силовое поле, состоящее из точечных сил, приложенных в каждом углу ячеек. [5]
SQ, а поле ( v, p) удовлетворяет уравнениям медленного движения. [6]
Уравнения Рейнольдса легко получаются из общих уравнений гидромеханики вязкой жидкости как уравнения медленных движений ( 7), причем роль вибрационных объемных сил играют турбулентные напряжения; указанные уравнения описывают движение как бы иной, более вязкой, по сравнению с исходной, жидкости. [7]
Метод отражений нельзя непосредственно применить к задачам о решетках цилиндров, так как не существует решения уравнений медленного движения для одиночного цилиндра в неограниченной среде. [8]
Рассмотрим некоторое невозмущенное течение ( v ( 0), p ( 0)) удовлетворяющее уравнениям медленного движения. [9]
 |
Основная ячейка периодической решетки. [10] |
Вместо того чтобы решать уравнения медленного движения при граничных условиях прилипания на поверхности каждой частицы, Хасимото ограничил свой анализ исследованием разбавленных суспензий, заменив каждую частицу точечной силой, затормаживающей движение жидкости. Уравнения медленного движения были затем модифицированы так, чтобы ввести в них разрывное внешнее силовое поле, состоящее из точечных сил, приложенных в каждом углу ячеек. [11]
Различие между уравнениями, приложимыми к движению в пористой среде и к самой жидкой среде, протекающей в порах, не всегда четко подчеркивается в литературе, что ведет к путанице, касающейся вопроса о применимости первых уравнений. Так, Стритер [97], исходя из уравнений медленного движения, утверждает, что, поскольку V2 ( Р pgh) О, существует потенциал скорости, и приходит к выводу, что уравнение Дарси дает связь между скоростью и градиентом давления. В этом выводе не учитывается различие между различными возможными краевыми задачами. [12]
В представленном здесь анализе рассматриваются две концентрические сферы: внутренняя сфера радиуса а представляет собой твердую частицу, а на поверхности внешней сферы радиуса Ъ нет трения. Краевая задача, которую нужно решить, состоит в удовлетворении уравнений медленного движения при соответствующих граничных условиях. [13]
Данные табл. 8.4.2 позволяют сравнить значения постоянной Козени, вычисленные из предыдущего соотношения и из соотношения (8.4.11) для облака сферических частиц. Использовать для этой цели отношение U / UQ невозможно, так как нет решения уравнений медленного движения для одного цилиндра, падающего в неограниченной среде параллельно или перпендикулярна своей оси. [14]
Естественно, в рамках этой книги невозможно дать исчерпывающее рассмотрение этих различных технологических приложений. Акцент делается лишь на изложении главных принципов, лежащих в основе рассматриваемых систем, с точки зрения уравнений медленного движения. [15]
Страницы: 1 2