Уравнение - медленное движение
Cтраница 2
Другие исследования двумерных совокупностей различных объектов включают работу Тамады и Фудзикавы [100] о течении, нормальном к колонке параллельных цилиндров. Они показали, что сила трения, действующая на один из цилиндров и вычисленная на основе уравнений Озеена, стремится к значению, получаемому из уравнений медленного движения, в предельном случае малых чисел Рейнольдса paU / i. Хасимото [48] обсудил свойства течения через тонкий экран и получил точное решение уравнений медленного движения для периодического ряда плоских пластин, расположенных перпендикулярно однородному течению. [16]
Особенность системы состоит в том, что движение частицы в горизонтальной плоскости является быстрым, а в вертикальном направлении - медленным. Общий вид уравнений медленного движения для всех трех изученных задач теории вибрационного перемещения также одинаков. W ( V) приближенное, полученное в результате пренебрежения силами сопротивления в уравнениях быстрого движения. [17]
Другие исследования двумерных совокупностей различных объектов включают работу Тамады и Фудзикавы [100] о течении, нормальном к колонке параллельных цилиндров. Они показали, что сила трения, действующая на один из цилиндров и вычисленная на основе уравнений Озеена, стремится к значению, получаемому из уравнений медленного движения, в предельном случае малых чисел Рейнольдса paU / i. Хасимото [48] обсудил свойства течения через тонкий экран и получил точное решение уравнений медленного движения для периодического ряда плоских пластин, расположенных перпендикулярно однородному течению. [18]
 |
Бифуркационные диаграммы главных семейств ( 3 - при v 2 н v 3. а. Полукубическая парабола, б. Ласточкин хвост. [19] |
Множество особых точек полей любого из семейства ( 3) образует гладкое подмногообразие в произведении фазового-пространства на пространство параметров. Бифуркационная диаграмма для главного семейства ( 3) ( множество значений параметра, при которых особые точки семейства сливаются) - это множество коэффициентов многочленов степени ц 1, имеющих кратные корни. Деформации векторных полей на прямой с вырожденной особой точкой возникают в теории релаксационных колебаний, как уравнения медленных движений в окрестности точки на складке медленной поверхности ( § 2, гл. [20]
Как и в случае течения в упакованных слоях, теоретическое рассмотрение процесса псевдоожижения при высоких числах Рейнольдса все еще оказывается невозможным. В задачах седиментации, конечно, высокие числа Рейнольдса при больших концентрациях частиц обычно не наблюдаются. Чтобы понять фундаментальные гидродинамические особенности псевдоожиженных систем, Фейон и Хаппель [28] изучали течение жидкости вокруг одиночной сферы, помещенной в круговом цилиндре. Они нашли, что в интервале чисел Рейнольдса, построенных по скорости набегания потока и диаметру сферы, от 0 1 до 40, падение давления, вызванное наличием сферы, и действующая на нее сила трения могут быть представлены полуэмпирическими выражениями, состоящими из двух членов. Первый из них связан с наличием цилиндрической стенки, ограничивающей поток, и может быть получен теоретически из уравнений медленного движения, в которых инерционными эффектами пренебрегается. [21]
Страницы: 1 2