Cтраница 1
Любое уравнение состояния, справедливое для всех или для некоторой группы веществ и имеющее лишь две индивидуальные константы, характеризующие природу данного вещества, может быть преобразовано в приведенное уравнение состояния. [1]
В любом уравнении состояния, содержащем не более трех постоянных, эти постоянные могут быть выражены через критич. Форма его будет зависеть от формы ур-ния состояния, принятого за исходное. [2]
Наконец, любое уравнение состояния должно сводится к закону идеального газа, когда давление стремится к нулю. [3]
Как указывалось выше, любое уравнение состояния, справедливое для данной группы веществ и содержащее лишь две индивидуальные константы, может быть преобразовано в приведенное уравнение, применимое к любому из рассматриваемых веществ и являющееся выражением закона соответственных состояний для данной группы веществ. [4]
Это уравнение справедливо при любом уравнении состояния. [5]
Как уже отмечалось выше, любое уравнение состояния, справедливое для ряда веществ и содержащее лишь две индивидуальные константы, может быть преобразовано в приведенное уравнение, применимое к любому из рассматриваемых веществ и являющееся аналитическим выражением закона соответственных состояний. [6]
Теперь докажем, что при любом уравнении состояния, удовлетворяющем релятивистскому условию а2 1 ( см. разд. [7]
Все сказанное выше справедливо при любых уравнениях состояния. [8]
Ван-дер - Ваальса, они справедливы для любых уравнений состояния, в которые входит газовая постоянная. Как будет показано в разделе, посвященном сжимаемости, внутреннее давление битумов непостоянно; оно немного изменяется с температурой. Коэффициент расширения постоянен при постоянном отношении газовой постоянной к внутреннему давлению. Газовая константа R представляет собой произведение числа Авогад-ро на k - константу Больцмана для одноатомных газов. Однако для таких сложных систем, как битумы, k непостоянно и с ростом температуры R уменьшается. [9]
Закон соответственных состояний может быть выведен из любого уравнения состояния с тремя константами. Применимость его оказывается более широкой, чем у исходных уравнений состояния, так как он не связан с конкретным видом отдельных уравнений. [10]
Из уравнений (15.22) следует, что для любого уравнения состояния во фронте волны при f3 и с D решение имеет особенность, du / df3 и dp / df3 обращаются в бесконечность. Значит, за фронтом цилиндрической и сферической детонационных волн параметры падают быстрее, чем в плоском случае. [11]
Ван-дер - Ваальса, они справедливы для любых уравнений состояния, в которые входит газовая постоянная. Как будет показано в разделе, посвященном сжимаемости, внутреннее давление битумов непостоянно; оно немного изменяется с температурой. Коэффициент расширения постоянен при постоянном отношении газовой постоянной к внутреннему давлению. Газовая константа R представляет собой произведение числа Авогад-ро на k - константу Больцмана для одноатомных газов. Однако для таких сложных систем, как битумы, k непостоянно и с ростом температуры R уменьшается. [12]
Имеются определенные предельные условия, которые должны удовлетворяться любым уравнением состояния. [13]
Переход в уравнение состояния идеального газа - одно из условий, которому должно удовлетворять любое уравнение состояния. [14]
Легко проверить, что 6cpconst для больших длин волн ( что соответствует постоянству возмущений метрики) при любом уравнении состояния. [15]