Динамическое уравнение

Cтраница 1

Динамическое уравнение и граничное условие на свободной поверхности являются нелинейными, и решение этой системы даже при упрощающих предположениях ( однородная несжимаемая жидкость без вязких сил) весьма затруднительно. [1]

Динамические уравнения до сих пор не прилагались к изучению движения дождевых капель в облаке, в котором распределение капель по размерам достаточно быстро меняется со временем. Вместе с тем Шишкин [100] на одном примере показал, как все же можно рассматривать облако с однородным по его объему изменением размеров капель. Он рассмотрел пример, в котором возрастание числа капель определенного размера ( типа 1) происходит за счет коагуляции капель меньших размеров ( типа 2) в некотором слое. [2]

Динамические уравнения для плазмы нетрудно сформулировать, исходя из классических уравнений движения для механических переменных и уравнений Максвелла для электромагнитных переменных. Однако поиск аналитических решений этих уравнений динамики безнадежен из-за их нелинейности и бесконечного числа степеней свободы. Вместе с тем разнообразные эффекты относительно просто обнаруживаются в результате машинного эксперимента. [3]

Динамические уравнения допускают в этом случае единственное решение: р q 0, г I-Q. Это означает, что вектор угловой скорости сохраняет свое положение относительно твердого тела, а кроме того он совпадает по направлению с вектором кинетического момента, который остается неподвижным в абсолютном пространстве. Аналогично можно рассмотреть случаи закрутки вокруг других главных осей. [5]

Два одинаковых маятника длиной а ( А к В подвешены в точках О и О и связаны друг с другом пружиной естественной длины / ОО с коэффициентом упругости тК. Углы отклонения от вертикали обозначены 6 и р, как показано на чертеже. [6]

Динамические уравнения можно получить, рассматривая компоненты сил, перпендикулярные стержням маятников. [7]

Уравнение означает, что vc возрастает при / 0 и убывает при / 0. Таким образом, от любой начальной точки vcf ( j состояние цепи приходит либо к точке А, либо к точке С. [8]

Иногда динамические уравнения с ограничениями и предположения о возможности скачков некоторых переменных содержатся уже в естественной формулировке задачи. [9]

Динамические уравнения вязкоупругости могут быть получены из динамических уравнений теории упругости заменой упругих констант ( коэффициентов Ламе или модуля упругости и коэффициента Пуассона) на интегральные операторы Вольтерра наследственной теории. Во многих динамических задачах, вязкоупругости исследование получающихся таким образом интегродиффе-ренциальных уравнений с частными производными может быть сведено к решению систем интегродифференциальных уравнений относительно одной переменной ( времени) с помощью одного из приближенных методов типа метода Бубнова-Галеркина. Для простых конструкции ( балок, прямоугольных пластин) в качестве координатных функций в методе Бубнова-Галеркина могут быть использованы тригонометрические или балочные функции, удовлетворяющие соответствующим граничным условиям. [10]

Представленные динамические уравнения (2.5.13) в вариационном виде определяют ( после замыкания системы определяющими соотношениями поведения материала оболочки) модель нелинейного осесймметричного деформирования оболочек вращения с учетом сдвига. [11]

Динамические уравнения теории упругости (17.5) могут быть решены в явном виде при любом заданном распределении дислокаций и их потоков. Однако нахождение их решений связано с трудоемкими выкладками, а сами решения в развернутом виде весьма громоздки. [12]

Динамические уравнения термоупругости композиций из ортотропных пологих оболочек и пластин с термочувствительной толщиной / / Пробл. [13]

Динамические уравнения вращательного движения (1.19) следует дополнить тремя кинематическими уравнениями. [14]

Получено динамическое уравнение равновесия с учетом температурного поля, которое должно быть задано. [15]

Страницы: 1 2 3 4