Cтраница 1
Обычные уравнения этих реакций, как правило, не отражают их реальный механизм. [1]
Обычное уравнение Больцмана описывает эволюцию функции распределения в фазовом пространстве одной частицы. Уравнение содержит два члена: потоковый, описывающий движение молекул по траекториям в фазовом пространстве и представленный дифференциальным оператором, и столкновительный, описывающий изменения скорости, обусловленные столкновениями; последний представлен интегральным оператором. Уравнение Больцмана, следовательно, интегродифференциальное уравнение, причем столкновительный член является нелинейным. В этой нелинейности главное препятствие при построении методов его решения, тем более что интеграл столкновений тесно связан с законом межмолекулярного взаимодействия, относительно которого имеется весьма неполная и зачастую противоречивая информация. [2]
Обычное уравнение неразрывности для неизлучающего газа применимо также к излучающему газу, так как изменение массы вследствие излучения пренебрежимо мало. [3]
Обычное уравнение Рэлея - Шредингера теории возмущений для невырожденных состояний [211] в нашем случае нельзя использовать, поскольку ряды сходятся недостаточно быстро в зависимости от расстояний между водородными мостиками. При этом невырожденный случай превращается в вырожденный путем деления оператора возмущения на части таким образом, чтобы группы энергетических термов соответствовали вырожденным уровням. El - j - D ( стало равным Е - величине, не зависящей от L Для сохранения общего гамильтониана системы нужно точно такие же величины D вычесть из диагональных элементов Wit матрицы возмущения. [4]
Обычное уравнение мощности, потребляемой мешалкой ( II, 31) и ( II, 31а), имеет вид N nydl. [5]
Обычное уравнение переноса лучистой энергии соответствует случаю локального термодинамического равновесия. [6]
Наиболее простое, обычное уравнение ( 38) ( для случая п-ос) теории полимолекулярной адсорбции удовлетворительно описывает экспериментальные данные в относительно узком интервале равновесных давлений от - 0 05 до - 0 35, Авторы теории объясняют это обстоятельство тем, что при равновесных относительных давлениях, меньших чем - 0 05, проявляется неизбежная неоднородность поверхности, в то время как одно из фундаментальных предположений теории требует постоянства адсорбционного потенциала, аппроксимируемого теплотой адсорбции, в первом адсорбционном слое. Ограничение сверху авторы объясняют тем, что при пористой структуре адсорбентов противоположные стенки капилляров препятствуют неограниченному росту числа адсорбционных слоев. [7]
Это обычное уравнение [ см. Ярвуд [4], уравнение [35]), выраженное в молекулярных терминах. [8]
Это обычное уравнение Кирхгофа, в которое входит падение напряжения на активном сопротивлении этой обмотки и индуктивном сопротивлении, включающем два члена в ( 2 - 3), так как обмотка статора по оси a сцеплена с обмоткой ротора по этой же оси. [9]
Это обычное уравнение равновесия - закон действующих масс. До сих пор мы рассматривали только системы либо однородные, либо состоящие из конечного числа однородных областей. Внутри каждой однородной области параметры состояния ( интенсивные свойства) имеют одно и то же значение. Рассмотрим теперь системы, в которых интенсивные параметры состояния являются не только функциями времени, но также и функциями пространственных координат. [10]
Это обычные уравнения Гамильтона - Якоби, которые описывают движение классической частицы в зависимости от времени. Их форма не зависит от способа задания движения отдельной свободной частицы, так как она получается из (20.10) для любого волнового пакета. [11]
В обычных уравнениях подобия для рассматриваемого случая только в формулы для чисел Рейнольдса и Прандтля входит вязкость. Однако в формулу числа PeRePr вязкость не входит. Независимо от способа определения вязкости в формулы чисел Рейнольдса и Прандтля должно входить одно и то же ее значение. Следовательно -, если известна форма записи числа Рейнольдса, то форму записи числа Прандтля можно определить путем деления числа Пекле на число Рейнольдса. [12]
В обычных уравнениях реакций независимо от условий их протекания диссоциация молекул на ионы не учитывается. Между тем, как известно, в растворах электролитов присутствуют ионы, и многие реакции в таких условиях будут в действительности протекать между ионами. Чтобы учесть это, пользуются ионными уравнениями. При составлении ионных уравнений реакций руководствуются следующими простыми правилами: 1) в ионном виде записываются только хорошо растворимые сильные электролиты; 2) плохо растворимые, а также слабые электролиты записываются в виде молекул. Ионная форма записи уравнений реакций в растворах электролитов отражает реальный механизм их протекания. [13]
Как изменяется обычное уравнение рассеяния в присутствии слоя инверсии выше трубы. [14]
Он заменил обычные уравнения диффузии, используемые в теории быстрой коагуляции, более сложными выражениями для диффузии в силовом поле. [15]