Cтраница 2
В этом случае стационарное уравнение (1.8.1) может иметь по крайней мере три решения. Необходимым и достаточным условием существования трех решений является наличие спадающего участка на зависимости объемного испарения от уровня, где испарение уменьшается, несмотря на рост уровня моря и его площади. [16]
Аналогично может быть получено стационарное уравнение. [17]
Чтобы отличить от стационарного уравнения (14.15), уравнение (14.23) часто называют полным уравнением Шредингера. [18]
Найденное решение удовлетворяет стационарным уравнениям диффузии и теплопроводности, уравнению непрерывности потока вещества и граничному условию, наложенному на температуру поверхности раздела фаз. Джексон и Зайденстиккер установили, что характер кинетических явлений на поверхности кристалла не влияет на область устойчивости, но влияет на спектр Фурье развивающихся возмущений в области неустойчивости. Таршис и Тиллер, пользуясь численными методами, выяснили, что характер кинетических явлений влияет не только на спектр Фурье возмущенной формы, но и на область неустойчивости, и даже им определяется сама возможность возникновения неустойчивости. Столь большое расхождение выводов может объясняться различием исходных предположений: в двух первых работах [232, 193] градиенты температур считались постоянными, а Таршис и Тиллер полагали, что эти градиенты меняются при изменении кинетического коэффициента. [19]
Последнее уравнение называется стационарным уравнением, Шредингера. [20]
Уравнение (8.4) называется стационарным уравнением Шредин-гера. Подставляя в него гамильтониан (8.1), получаем уравнение (3.7), с помощью которого выше изучались стационарные состояния одной частицы в потенциальных полях простейшего вида. [21]
Аналогично может быть написано стационарное уравнение. [22]
При всех сделанных оговорках стационарное уравнение Шре-дингера (1.1.1) составляет математическую основу квантовой механики молекул. Но прежде чем перейти к общему обсуждению методов построения приближенных решений этого уравнения, полезно дать краткий обзор основ квантовомеханической теории атомов и молекул, сформулировать основные определения и ввести необходимые обозначения, рассматривая два простых примера: атом гелия и молекулу водорода. [23]
Аналогичный смысл имеет и стационарное уравнение непрерывности для электронов в р-области. [24]
Можно показать, что стационарное уравнение движения также удовлетворяется, и, таким образом, приведенное выше решение является точным решением нелинейных МГД уравнений - одним из немногих существующих. [25]
Рассмотрим численный метод решения двумерного стационарного уравнения теплопроводности, называемый методом конечных разностей, или методом сеток. [26]
Если распределение давлений описывается стационарным уравнением ( типа уравнения Лапласа), то такой подход является точным. Указанное справедливо для однофазной фильтрации несжимаемого флюида. [27]
В дальнейшем часто будет использоваться стационарное уравнение Навье - Стокса для функции тока. [28]
Заметим, что в случае стационарного уравнения ( 7) задаются лишь граничные условия. [29]
Фильтрационные параметры отыскивают исходя из стационарного уравнения вида (7.10) - вместо нестационарных, благодаря чему расчетные операции заметно упрощаются. [30]