Cтраница 2
Все остальные уравнения системы (9.14.1) - (9.14.3) остаются без изменения. [16]
Три остальных уравнения системы получаем, применяя закон действия масс к уравнению ( 82), используя значение снк я закон сохранения, и, наконец, учитывая электронейтралыюсть системы. [17]
Исключаем это неизвестное из остальных уравнений системы, подставив найденное выражение в прочие уравнения. [18]
Исключим теперь х из остальных уравнений системы. [19]
Поступая аналогичным образом с остальными уравнениями системы (1.95) - (1.98), получим две системы уравнений нулевого и первого приближения. [20]
Полученное выражение для jq подставим в остальные уравнения системы. [21]
Затем подставляем выражение (2.2) во все остальные уравнения системы, тем самым исключаем Xj из всех уравнений, кроме первого. [22]
При этих значениях параметров были бы в точности удовлетворены все остальные уравнения системы. Наша система чаще всего будет несовместна. [23]
Таким образом, начиная с первого, можно последовательно найти решения всех остальных уравнений системы. [24]
Заменим второе уравнение его суммой с первым уравнением л f С - В D, остальные уравнения системы оставим прежними. [25]
А - произвольное выражение, не содержащее х), то, заменив во всех остальных уравнениях системы переменную х на выражение А, получим равносильную первоначальной систему. [26]
А - произвольное выражение, не содержащее х), то, заменив во всех остальных уравнениях системы переменную х на выражение А, получим систему, равносильную первоначальной. [27]
Таким образом мы убеждаемся, что если система (12.7) есть следствие системы (12.8), то и остальные уравнения системы (12.4) не являются новыми. [28]
Перейдем теперь к решению первых двух уравнений системы (8.11), которые могут быть рассмотрены независимо от остальных уравнений системы. [29]
Последнее уравнение системы (1.1), выражающее сохранение полного теплосодержания в частице, не является независимым - оно получается как следствие остальных уравнений системы. [30]