Cтраница 1
Материальное уравнение, устанавливая связь между поляризацией и полем, позволяет замкнуть систему уравнений Максвелла и решить задачу о пространственном и временном распределении электромагнитного поля для среды с заданными свойствами и заданными, падающими извне на среду, волнами. [1]
Материальные уравнения ( V) являются соотношениями между векторами поля и токами, учитывающими свойства материальной среды. [2]
Материальные уравнения наиболее просты в случае достаточно слабых электромагнитных полей, сравнительно медленно меняющихся в пространстве и во времени. [3]
Материальные уравнения (1.67) - (1.69) при этом линейны. Линейными называют и соответствующие среды. Нелинейность большинства сред проявляется только в очень сильных полях. [4]
Почему материальное уравнение, связывающее поляризованность Р () с вызывающим ее электрическим полем Е (), справедливо только для монохроматических полей. [5]
Применение материальных уравнений во временном представлении [ см. уравнение ( 1.11 - 16) ] позволяет получить для узких импульсов наглядные соотношения. [6]
Но это материальное уравнение приближенно: оно справедливо лишь при напряженностях Е электрического поля световой волны, малых по сравнению с напряженностями Еа внутриатомных электрических полей. [7]
Итак, материальное уравнение (1.69) при а const воспроизводит физическое содержание известного закона Ома. [8]
Максвелла и материальных уравнений, в которых диэлектрическая проницаемость е ( и) комплексна. При использовании комплексной диэлектрической проницаемости уравнения Максвелла и вытекающие из них граничные условия для векторов электромагнитного поля формально принимают такой же вид, как и в прозрачной среде. В сильно поглощающих средах и металлах мнимая часть преобладает. В макроскопической теории величины п ( о) и х ( о) полностью характеризуют оптические свойства поглощающей среды. Экспериментальные методы их определения основаны на изучении отраженного света. Измерение характеристик отраженного света позволяет как бы заглянуть внутрь металла и получить сведения о значениях них для массивного образца, несмотря на малую глубину проникновения зондирующего света. [9]
При выводе материальных уравнений для лазера мы воспользуемся полуклассическими рассуждениями из разд. Мы будем рассматривать одинаковые, не взаимодействующие между собой атомные двухуровневые системы, находящиеся под действием диссипативной системы. Атомные системы связаны с электрическим полем, причем предполагается справедливость дипольного приближения. Постоянные дипольные моменты отсутствуют, переходные моменты считаем вещественными. [10]
При записи материального уравнения учтем тот факт, что в среде имеются релаксационные процессы и явления переноса, которые делают индуцированный ток в данной точке пространства и данный момент времени зависящим от поля в других точках пространства и в предшествующие моменты времени. С другой стороны, интересуясь проблемой взаимодействия волн, мы фактически ограничиваемся сравнительно небольшими амплитудами поля. [11]
Примечательно, что очень простые материальные уравнения оказываются удовлетворительными в макроскопической электродинамике при огрвмной сложности микроскопических процессов в веществе, особенно в твердых телах. Хотя теория этих процессов основательно разработана, она, вообще говоря, не в состоянии дать средства для вычисления е, ц и о реальных веществ. Но выход из положения очень прост: параметры е, ц и о в каждом конкретном случае могут быть измерены. Благодаря этому макроскопическая теория обходит трудности микроскопической. [12]
В этом обобщении материального уравнения (1.67) ядро преобразования, функция Q, определяется свойствами среды. Теперь связь между D и Е зависит не только от характера среды, но также от геометрических параметров тела и вида процесса в предшествующие моменты времени. К счастью, окрестность заметного влияния очень мала. Поэтому все внутренние точки находятся в одинаковых условиях и обычно геометрические параметры тела не имеют значения - за исключением случаев очень резкого изменения поля в пространстве. Что касается инерционности поляризации ( и намагничивания), то в случае гармонических во времени процессов ( гл. [13]
Детальное количественное рассмотрение материальных уравнений для важных групп физических явлений выполнено в гл. [14]
Вианки, поэтому выполнение материальных уравнений является лишь достаточным условием совместности уравнений Эйнштейна. [15]