Cтраница 2
К конечным уравнениям обычно сводится математическое описание стационарных режимов объектов, рассматриваемых как объекты с сосредоточенными параметрами, примером которых является реактор идеального смешения. Кроме того, уравнения этого типа применяют также при математическом описании более сложных объектов для выражения стационарных связей между разными параметрами. [16]
К конечным уравнениям обычно сводится математическое описание объектов с сосредоточенными параметрами в установившемся режиме, а также различные соотношения эмпирического характера, замыкающие более сложные системы уравнений. [17]
К конечным уравнениям обычно сводится математическое описание стационарных режимов работы объектов, рассматриваемых как объекты с сосредоточенными параметрами, примером которых является реактор идеального смешения. Кроме того, уравнения этого типа применяют также при математическом описании более сложных объектов для выражения стационарных связей между разными параметрами. [18]
Мы получили конечные уравнения для кеплерова движ ения. [19]
Требуется найти конечное уравнение геодезических линий. [20]
Однако сложность конечных уравнений, получающихся в этом случае, несколько затрудняет их практическое использование, хотя они и учитывают все основные факторы, характеризующие динамический процесс. Существует также ряд упрощенных графических методов, дающих возможность определить время движения при отпускании по тяговой и противодействующей характеристикам электромагнитов. В одном из этих методов, для упрощения, величину электромагнитной силы считают постоянной, не зависящей от хода якоря, и равной силе в момент отключения. Так как такое допущение будет справедливо лишь для малоходовых электромагнитов с достаточно большой скоростью, оно значительно снижает точность расчета для всех иных случаев. [21]
Для упрощения конечных уравнений Иржак [141] предложил комбинаторный метод: в случаях, когда известен детальный механизм процесса, в рассмотрение вводятся временные характеристики протекающей реакции. [22]
При гибкости полученных конечных уравнений, в смысле возможности любых граничных условий, тип самого процесса, происходящего при гидравлическом ударе внутри трубопровода, данными уравнениями вполне определен и по своей структуре остается всегда одинаковым. Напор и скорость жидкости в трубопроводе при гидравлическом ударе складываются математически из значений двух распространяющихся с конечной скоростью по длине трубопровода функций, которые представляют волны гидравлического удара, переносящие возмущения напора и скорости. [23]
В этом конечном уравнении принято О2 / Tl, что справедливо для большинства случаев, представляющих для нас интерес. Физически это соответствует тому, что ширина линии перехода мала по сравнению с резонансной частотой. Кроме того, поле записано в виде Е ок, чтобы подчеркнуть, что на каждый атом или молекулу действует локальное поле. В плотной среде это поле не совпадает с полем, входящим в уравнения Максвелла. Локальное поле, действующее на молекулу, отличается от макроскопического поля вследствие влияния поляризуемости вещества. [24]
В этом конечном уравнении принято Q2 1 / Г, что справедливо для большинства случаев, представляющих для нас интерес. Физически это соответствует тому, что ширина линии перехода мала по сравнению с резонансной частотой. В плотной среде это поле не совпадает с полем, входящим в уравнения Максвелла. Локальное поле, действующее на молекулу, отличается от макроскопического поля вследствие влияния поляризуемости вещества. [25]
Несколько сложнее получается конечное уравнение для случая электролита несимметричного типа. [26]
Мы получили, конечные уравнения для кеплерова движения. [27]
Это и есть конечное уравнение неразрывности. [28]
Полная математическая эквивалентность конечных уравнений напорного и безнапорного ( при горизонтальном водоупоре и при отсутствии инфильтрации) движения позволяет нам в дальнейшем приводить выводы и обсуждения, главным образом, на примере решений для напорного режима. [29]
Для решения систем нелинейных конечных уравнений используют диакоптический вариант метода Ньютона с контролем сходимости итерационного процесса отдельно по выделенным фрагментам. Выполнение условий сходимости в 1 - м фрагменте является основанием для прекращения вычислений по уравнениям этого фрагмента. Очевидно, что раздельное интегрирование означает и раздельное решение подсистем ЛАУ, относящихся к отдельным фрагментам. [30]