Cтраница 1
Гидродинамические уравнения в первом после-ньютоновском приближении даны в статье Chandrasekhar S. [1]
Гидродинамические уравнения тогда необходимо дополнить уравнениями, учитывающими изменение концентраций при химической реакции и диффузии реагентов. [2]
Гидродинамические уравнения представлены в такой форме, что метрические коэффициенты, описывающие гравитационное поле, входят в них лишь в неявном виде: посредством ковариантного дифференцирования, поднимания и опускания индексов. Для полного анализа, разумеется, необходима полная система уравнений поля Эйнштейна. [3]
Гидродинамические уравнения могут быть получены и из макроскопических ( феноменологических) соображений; связи между коэффициентами переноса могут быть установлены с помощью теоремы Онзагера термодинамики необратимых процессов, а величины их получены экспериментально. Однако во многих случаях ( например, при высоких температурах) экспериментальное определение коэффициентов переноса оказывается более сложным, чем определение свойств молекул, необходимых для получения этих коэффициентов из кинетических соображений. [4]
Гидродинамические уравнения, описывающие пространственные и временнйе связи между величинами, определенными в предыдущем разделе, могут быть получены путем умножения уравнения ( 2) на соответствующие множители и интегрированием по пространству скоростей. [5]
Гидродинамические уравнения замыкаются системой релаксационных уравнений, описывающих передачу колебательной энергии между поступательными и колебательными степенями свободы. [6]
Эти гидродинамические уравнения служат основой теории необратимых процессов. Однако прежде чем их применять, необходимо определить как функции распределения, так и скорости. [7]
Применим гидродинамические уравнения § 1 - 4 к плоскому турбулентному пограничному слою. Координата х отсчитывается в направлении, параллельном поверхности обтекаемого тела вниз по течению от передней кромки тела, а координата у - по нормали к стенке. [8]
Это общие гидродинамические уравнения; они описывают теперь дальнейшее изменение состояния газа во времени. Это есть следующее сужение, или сокращение, описания; р, и, Т являются лишь первыми пятью моментами распределения / ч относительно р, и поэтому развитие во времени определяется теперь еще меньшим числом переменных. [9]
В полученные гидродинамические уравнения неразрывности для компонентов, движения и энергии входят усредненные величины, которые еще необходимо выразить через параметры, характеризующие макросостояние вещества. К таким величинам относятся, например, средняя полная внутренняя энергия компонентов, массовая скорость образования компонентов за счет всех химических реакций. Установление упомянутых связей требует привлечения сведений из термодинамики и химической кинетики, к их изложению мы сейчас и переходим. [10]
Система гидродинамических уравнений для многокомпонентной жидкости включает в себя уравнения переноса энергии и импульса (8.2.83), а также уравнения (8.3.39), описывающие перенос частиц. [11]
Система гидродинамических уравнений, определяющих распределение скоростей в растворе и капле, должна быть решена с учетом этих сил. [12]
Система гидродинамических уравнений, описывающая нелинейные нестационарные процессы в диоде Пирса, состоит из уравнений Пуассона, непрерывности и движения. Выпишем данные уравнения сразу в безразмерном виде, так как при численном моделировании всегда пользуются величинами, приведенными к безразмерному виду. Это позволяет выделять комплексы безразмерных параметров ( критерии подобия), которые играют роль управляющих параметров системы, позволяя свести большое число параметров размерной системы уравнений к нескольким параметрам для безразмерных уравнений. [13]
Использование гидродинамических уравнений представляется весьма выгодным, так как позволяет без труда моделировать процессы при произвольном законе эмиссии, поскольку плотность заряда на входе в пространство дрейфа в рамках гидродинамической модели можно задавать в явном виде как функцию времени. Поэтому интересно исследование прибора, аналогичного клистроду, но на основе МАЭК. [14]
Решение гидродинамических уравнений течения с учетом поверхностных сил является трудной задачей. Вязкость жидкости в пленке считается неизменной по сравнению с ее значением в объемной фазе. Тогда основны - ми гидродинамическими особенностями пленок, которые надо учесть, будут граничные условия, а в тонких пленках еще и расклинивающее давление. Предельными случаями являются свободное течение поверхности ( растяжение пленки) и полная заторможенность ее. Первый реализуется в пленках с поверхностями раздела в отсутствие ПАВ, когда невозможно создать градиент натяжения. В присутствии адсорбционных слоев ПАВ возможны различные степени заторможенности течения на поверхности вплоть до полной остановки. [15]