Cтраница 2
Анализ частотного уравнения в применении к решаемой задаче позволяет сделать вывод о возможности пренебрежения гироскопическим эффектом и рассмотрения раздельных плоских колебательных движений во взаимно перпендикулярных направлениях, что существенно упрощает вид уравнения и решение его. При этом момент инерции относительно оси вращения исключается и в частотном уравнении остаются только масса винта, момент инерции его относительно диаметра и расстояние от центра инерции до точки крепления - носового среза ступицы винта. [16]
Подставляя в частотное уравнение указанные выше выражения единичных пепемешений. [17]
Это же частотное уравнение соответствует валу с одним шарнирно опертым концом на неподвижную опору, а другим - жестко закрепленным на опоре. [18]
Решая это частотное уравнение, получим несущие частоты собственных колебаний. После определения суммарной деформации, которая складывается из собственной податливости звеньев и контактной податливости узлов соединения, происходит сравнительная оценка этой деформации с требуемой точностью позиционирования. Если результаты неудовлетворительны, то надо уменьшать суммарную деформацию. Это возможно сделать несколькими путями: применить беззазорные опоры с высокой контактной жесткостью; уменьшить число опор и, если это возможно, увеличить расстояние между опорами; подобрать новые подшипники. После очередного изменения конструктивного решения весь расчет повторяется с новыми характеристиками. И так до тех пор, пока не будет удовлетворена требуемая точность позиционирования. [19]
При получении частотного уравнения системы, состоящей из нескольких стержней и совершающей продольные колебания, может быть использован метод начальных параметров Коши. [20]
Для получения частотных уравнений моделей однородных балок с различными краевыми условиями удобно ввести функции дискретного аргумента S ( пАх), Т ( га Да:), U ( га Да:) и V ( га Да:), подобные функциям Крылова для непрерывной балки. [21]
Чтобы воспользоваться частотным уравнением (16.41), нужно подсчитать коэффициенты - единичные перемещения, учитывая, разумеется, только продольную деформацию. [22]
Аналогично можно получить частотные уравнения для других краевых условий опира-ния стержня. [23]
Аналогично можно получить частотные уравнения для любых условий опирания. Наиболее просто частоты определяются методом последовательного перебора, когда задаются начальное значение и шаг для со. Результаты вычисления определителя выводятся в отдельный файл. [24]
Аналогично можно получить частотные уравнения для других условий опирания стержня. [25]
Аналогично можно получить частотные уравнения для любых условий опирания. Наиболее просто частоты определяются методом последовательного перебора, когда задаются начальное значение и шаг для со. Результаты вычисления определителя выводятся в виде таблицы. [26]
Аналогично можно получить частотные уравнения для других условий опирания стержня. [27]
Аналогично можно получить частотные уравнения для любых условий опирания. Наиболее просто частоты определяются методом последовательного перебора, когда задаются начальное значение и шаг для со. Результаты вычисления определителя выводятся в виде таблицы. [28]
Выражение (6.60) представляет собой частотное уравнение исследуемой системы, по которому графически или иным путем можно определить частоту основного тона колебаний. [29]
Так как коэффициенты частотного уравнения (4.9) зависят от частоты вращения, то и собственные частоты, определяемые при решении этого уравнения, являются функциями частоты вращения. Это означает, что резонансные явления в ЭМММ, обусловленные одной причиной, при изменении частоты вращения будут наблюдаться на отличных частотах. [30]