Дифференциальное уравнение - энергия
Cтраница 1
Дифференциальное уравнение энергии выводится на основе первого закона термодинамики. [1]
 |
Сравнение параболического и гиперболического уравнений теплопроводности. [2] |
Дифференциальное уравнение энергии ( 1 - 17) является нелинейным и относится к уравнениям математической физики гиперболического типа. Поэтому, это уравнение называют гиперболическим уравнением энергии. [3]
 |
К расчету потока массы и теплоты через дифференциально малый объем. [4] |
Дифференциальное уравнение энергии выводится аналогично уравнению сплошности, но на основе закона сохранения энергии. [5]
Дифференциальные уравнения энергии и движения совместно с уравнением состояния полностью описывают математическую модель задачи. [6]
Дифференциальное уравнение энергии определяет распределение температуры в теле. Оно выводится на основании закона сохранения энергии и закона Фурье. Получим уравнение для движущейся среды с равномерно распределенными внутренними источниками теплоты. [7]
Дифференциальное уравнение энергии, к какому бы частному случаю оно ни относилось, содержит в числе переменных местную скорость течения, а в наиболее общем случае еще и производные от скорости. Между тем поле скоростей и поля тех или иных производных скоростей не могут задаваться по произволу: они должны определяться законами гидроаэродинамики. Поэтому одного названного уравнения для решения задачи недостаточно. К нему нужно присоединить еще те уравнения, которые используются в механике жидкостей и газов. Кроме того, поскольку плотность считается зависящей от давления и от температуры, следует привлечь также соответствующее термическое уравнение состояния. В результате мы приходим к целой системе уравнений, которую ради сокращения записи отнесем к плоской задаче. Напомним, что течение считается стационарным и все физические параметры, кроме р, постоянными. [8]
Дифференциальное уравнение энергии газированной жидкости имеет такой же вид, что и выражение (1.95), с той лишь разницей, что тензор молекулярных напряжений не содержит to, так как деформация газовых включений может происходить без увеличения поверхности раздела вследствие большой сжимаемости газовой фазы. [9]
Совместное рассмотрение дифференциального уравнения энергии и уравнения движения при принятых граничных условиях позволяет найти решение для поля температур в кольцевом канале лишь в предположении отсутствия продольного градиента температуры. При наличии же продольного градиента температуры на стенке ( даже постоянного по потоку) решение дифференциального уравнения энергии в движущемся газе представляет большие трудности и, по-видимому, не может быть получено в замкнутом виде. [10]
В линейную форму дифференциального уравнения энергии входит коэффициент температуропроводности а. Он представляет собой отношение теплопроводности среды к ее объемной теплоемкости. [11]
Рассмотренные выше виды дифференциального уравнения энергии пригодны как для ламинарного, так и турбулентного потоков. В последнем случае в уравнения входят мгновенные, или так называемые актуальные, значения температур и скоростей, изменение которых во времени носит пульсационный характер. [12]
Соотношение (1.25) является дифференциальным уравнением энергии в самом общем виде для изобарного процесса переноса теплоты. Уравнение (1.25) будет широко использоваться и в других разделах курса при рассмотрении конкретных видов переноса теплоты. [13]
 |
Распределение тем-пературы по длине термиче-ского начального участка тру-бы при постоянной плотности теплового потока на стенке. [14] |
Решению подлежит то же дифференциальное уравнение энергии ( 8 - 29), изменяется только граничное условие. Если в предыдущей задаче постоянной была температура стенки, то в рассматриваемом случае постоянен градиент температуры жидкости у стенки. [15]
Страницы: 1 2 3 4