Дифференциальное уравнение - движение - твердое тело
Cтраница 1
Дифференциальные уравнения движения твердого тела в центральном ньютоновском гравитационном поле допускают решения, которые отвечают плоским движениям тела. [1]
 |
Тогда формулы ( 3 п. 19 переходят в следующие. [2] |
Дифференциальные уравнения движения твердого тела в центральном ньютоновском гравитационном ноле допускают решения, которые отвечают плоским движениям тела. [3]
Рассмотрим дифференциальные уравнения движения твердого тела в случае, исследованном Лагранжем, в подвижной системе координат, отличающейся от введенной нами в предыдущем параграфе. [4]
 |
К выводу обобщенных уравнений Эйлера. [5] |
Выведем дифференциальные уравнения движения твердого тела, отнесенные к координатному трехграннику xyz, подвижному как относительно твердого тела Т, так и относительно абсолютного пространства. [6]
Интегрирование дифференциальных уравнений движения твердого тела, которое вращается вокруг закрепленной точки и на которое не действуют никакие силы. [7]
Интегрирование дифференциальных уравнений движения твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, представляет значительные математические трудности. [8]
Что касается дифференциальных уравнений движения твердого тела, то они и в задаче с трением выражаются формулами ( 5), так как силы трения не влияют на главный момент всех сил, действующих на рассматриваемую систему. [9]
Интегрируя полученную систему дифференциальных уравнений движения твердого тела, находим частоты свобод - ных колебаний, главные колебания ротора и общее решение задачи. [10]
Мы рассмотрим лишь наиболее простые дифференциальных уравнений движения твердого тела вокруг неподвижной точки, а именно: случай Эйлера и случай Лагранжа. [11]
Рассмотрим первые интегралы системы дифференциальных уравнений движения твердого тела вокруг закрепленной точки в случае, исследованном Лагранжем. [12]
Как было указано выше, задача интегрирования системы дифференциальных уравнений движения твердого тела сводится к отысканию четвертого первого интеграла, кроме трех классических. [13]
Выражение для определения скорости витания одиночной частицы в неограниченном пространстве может быть найдено путем решения дифференциального уравнения движения твердого тела с учетом его веса и сопротивления среды. [14]
Уравнения герполодии нельзя получить в конечной форме, аналогичной уравнениям полодии, которые не требуют интегри-рова ния дифференциальных уравнений движения твердого тела вокруг неподвижной точки. [15]
Страницы: 1 2