Теперь дифференциальное уравнение
Cтраница 1
 |
Метод конечных разностей при. [1] |
Теперь дифференциальное уравнение заменяется разностным. [2]
Теперь дифференциальное уравнение движения механизма содержит в качестве параметров не функции неизвестной величины адин, а постоянные числа, величины которых, зависящие от положения статического равновесия механизма, были определены ранее. [3]
Выразим теперь дифференциальное уравнение через новые безразмерные переменные. [4]
Напишем теперь дифференциальное уравнение, определяющее функции АФ, АФ. [5]
Решим теперь дифференциальное уравнение ( Ж-19) для случая, когда изменяющееся магнитное поле обусловлено световой волной, двигающейся в любом направлении, перпендикулярном оси спирали, и поляризованной так, что ее электрическое поле также перпендикулярно оси спирали. [6]
Представим теперь дифференциальные уравнения ( 5 - 41) и ( 5 - 42) в разностной форме. [7]
Рассмотрим теперь дифференциальные уравнения, содержащие три переменные х, у и z; они могут быть первого, второго или высшего порядков. Итак, конечное уравнение такого рода будет решено, если мы найдем, какую функцию количеств х и у нужно подставить вместо z, чтобы уравнение удовлетворилось. [8]
Составим теперь дифференциальные уравнения движения для материальной точки. Мы применим принцип наименьшего действия в более узкой форме. [9]
Получим теперь дифференциальные уравнения равновесия; для этога выделим произвольный участок стержня х const и х 3 -: const ( xyXy) и приравняем нулю главный вектор и главный момент усилий, действующих на этот участок. [10]
Рассмотрим теперь дифференциальное уравнение теплоотдачи. [11]
Составим теперь дифференциальное уравнение вращения тела около центра тяжести. [12]
Рассмотрим теперь дифференциальные уравнения движения системы в канонических переменных. [13]
Однако теперь дифференциальные уравнения обобщенного пластичного тела (15.78) имеют для нас большее значение, чем это могло показаться до сих пор, поскольку они проливают некоторый новый свет на способы получения точных решений для состояний предельного равновесия зернистой среды, обладающей ограниченным сопротивлением сцепления. Именно этот факт побудил нас включить теорию Прандтля обобщенного идеально пластичного тела в данную главу, посвященную в первую очередь равновесию зернистых материалов. [14]
Сравним теперь дифференциальное уравнение первого закона термодинамики, записанное в самом общем виде для произвольной системы, с частным случаем этого уравнения для потока. [15]
Страницы: 1 2