Теперь дифференциальное уравнение

Cтраница 2

Рассмотрим теперь дифференциальные уравнения движения центра инерции в прямоугольной декартовой системе координат. [16]

Составим теперь дифференциальные уравнения движения несжимаемой идеальной жидкости. Выделим в движущейся жидкости некоторый малый объем в форме параллелепипеда, ребра которого параллельны неподвижным осям координат Ох, Оу и Oz. Пусть длины ребер равны Ах, At /, Az, а центр параллелепипеда имеет координаты х, у, z ( фиг. [17]

Мы располагаем теперь дифференциальным уравнением для плотности частиц п, которая меняется с высотой, но меняется так, что производная плотности пропорциональна себе самой. [18]

Влияние емкости, включенной на вторичную обмотку, на величину напряжения, передаваемого емкостной связью. [19]

При наличии трех концентрически расположенных обмоток метод установления распределения напряжений остается тем же, что и при двухобомоточных, но теперь дифференциальные уравнения будут не четвертого, а шестого порядка. [20]

Гамильтопова форма дифференциальных уравнений движения. Мы придадим теперь дифференциальным уравнениям движения консервативной голошшной динамической системы новую форму, которая служит основанием почти всех дальнейших динамических теорий. [21]

Страницы: 1 2