Феноменологическое уравнение
Cтраница 1
 |
Объемные элементы для вывода уравнения непрерывности. Площадь поперечного сечения является независимой от х для потока прямоугольного сечения, но пропорциональна х для радиального потока. [1] |
Феноменологические уравнения не являются единственными общими соотношениями термодинамики необратимых процессов. Другими общими соотношениям ] являются уравнение Онзагера111 для скорости роста энтропии, а также онзагерсзское соотношение взаимности, устанавливающее, что при правильном выборе системы координат Lik - Lki. Рассмотрение этих соотношений читатель найдет в книге Грута3, в данной главе они не используются. [2]
 |
Схематическое изображение седиментаиионных весов ( а и кривая накопления осадка в случае монодисперсной суспензии ( б. [3] |
Феноменологическое уравнение (4.20.31) лежит также в основе экспериментального определения размеров частиц дисперсной фазы методом накопления осадка. Прежде всего мысленно проведем вблизи верхней стороны чашки плоскость А А и выделим на ней участок Q, расположенный над чашкой и равный площади последней. [4]
Феноменологическое уравнение Навье - Стокса, выведенное без учета микроскопических свойств жидкости, не позволяет провести подобные исследования. [5]
Феноменологические уравнения (5.206) - (5.210) получены из условия пространственной симметрии среды. Другое свойство, которым должны обладать физические явления, состоит в инвариантности уравнений движения частиц, из которых состоит среда, относительно обращения времени. [6]
 |
Схематическое изображение седиментационных весов ( а и кривая накопления осадка в случае монодисперсной суспензии ( б. [7] |
Феноменологическое уравнение (4.20.31) лежит также в основе экспериментального определения размеров частиц дисперсной фазы методом накопления осадка. Прежде всего мысленно проведем вблизи верхней стороны чашки плоскость А А и выделим на ней участок Q, расположенный над чашкой и равный площади последней. [8]
Феноменологические уравнения гидродинамики следуют из уравнения Больцмана, полученного на основе атомистических представлений. Для известных коэффициентов вязкости, диффузии и теплопроводности были получены строгие выражения путем вычисления соответствующих интегралов столкновений. [9]
Обобщите феноменологическое уравнение (2.93) на случай, когда поток вещества обусловлен электрическим полем. Проверьте ваш ответ, используя равенства ( 2.48 а) и (2.47) для случая примеси внедрения и определив феноменологические коэффициенты. [10]
Используя феноменологическое уравнение (2.16), найдем, как изменяется Мг при включении вдоль оси г осциллирующего поля. Так как напряженность поля Н0 обычно ненамного превышает внутренние поля, то необходимо воспользоваться уравнением (2.17), которое описывает релаксацию намагниченности вдоль направления мгновенного поля. [11]
Получены феноменологические уравнения ректификации, пригодные для описания процесса в системе любой сложности и допускающие прямую экспериментальную проверку. [12]
 |
Теоретические кривые зависимости х / аГ от энергии Ферми ( - . о / 2. [13] |
Рассмотрим сначала феноменологические уравнения для явлений переноса в ДВУХЗОННОЙ модели. [14]
Рассмотрим феноменологические уравнения движения жидкости на основе модели пористой среды с проточными и застойными зонами. Обсудим линейную задачу фильтрации жидкости по направлению оси х Будем по-прежнему моделировать пористую среду системой из большого числа последовательно соединенных камер, сообщающихся посредством коротких каналов и состоящих из проточных и застойных зон. [15]
Страницы: 1 2 3 4