Cтраница 3
В соответствии с феноменологическим уравнением состояния [ уравнение (1.13) ] изменение сопротивления деформации в процессе нагружения определяется суммой двух слагаемых: одно из них характеризует повышение сопротивления вследствие изменений в структуре материала, происходящих в результате совместного протекания процессов деформационного упрочнения и разупрочнения, второе - изменение вязкой составляющей сопротивления. [31]
Уравнения (57.5) называются линейными феноменологическими уравнениями термодинамики необратимых процессов, а коэффициенты Ltj - коэффициентами Онзагера. [32]
В пределах такой точности феноменологическое уравнение (2.17) позволяет получить выражение для %, найденное впервые Казимиром и Дю Пре. [33]
В весьма обширный класс феноменологических уравнений, встречающихся в приложениях, внешний параметр входит линейно. Нелинейная зависимость от параметра рассмотрена в разд. [34]
Диффузия определяется тем членом феноменологического уравнения, который умножается на флуктуирующий параметр. [35]
Соотношения (1.171) дают систему феноменологических уравнений для определения массо - и теплообмена в несущей фазе. [36]
Воспользуемся (1.49) для получения известных феноменологических уравнений, выводимых обычно из механики сплошных сред. В частности, полагая 9 1 ( 301 [ см. (1.6) ], получаем: 61, Qvx vx, Qvy vv, Qvz vz; все производные 8 тождественно равны нулю. [37]
Поэтому указанная система дополняется феноменологическими уравнениями, выраженными через параметры состояния, которые позволяют установить связь между необратимыми потоками и соответствующими термодинамическими силами, входящими в выражения для источника энтропии. [38]
Эти уравнения вместе с феноменологическими уравнениями для потоков позволяют связать потоки энергии, массы и импульса с отклонением соответствующих величин от их равновесных значении. [39]
В разделе II.1 было выведено простейшее феноменологическое уравнение для кинетики двухквантовых реакций. В настоящем разделе будут получены точные кинетические уравнения для различных частных случаев, необходимые для определения из опытных данных основной количественной характеристики двух-квантовой реакции - абсолютной квантовой эффективности реакции. Абсолютную квантовую эффективность у двухквантовой реакции целесообразно определить как отношение числа молекул, вступивших в реакцию, к числу квантов света, поглощенных молекулами в триплетном состоянии. [40]
Такое единство превосходно достигается составлением феноменологических уравнений. [41]
Если в качестве исходного мы выбираем феноменологическое уравнение, в котором флуктуирующие параметры аппроксимированы гауссовским белым шумом, то самым подходящим диффузионным процессом является процесс, определяемый предложенной Стратоновичем интерпретацией СДУ. [42]
Рассмотрим с учетом полученных выше результатов феноменологические уравнения движения жидкости на основе модели. По-прежнему моделируя пористую среду системой из большого числа последовательно соединенных камер, сообщающихся посредством коротких каналов, подразделим объем камеры на проточную зону, в которой происходит поступательное движение жидкости в направлении х, и застойную зону, жидкость которой участвует лишь в конвективном массо - oeMeHe с проточной зоной. [43]
Уравнение ( VI 1.10) представляет собой феноменологическое уравнение элементарной реакции a. Laa называется феноменологическим коэффициентом реакции а. Здесь и далее феноменологические коэффициенты фигурируют как постоянные. [44]
Приведенное выше обсуждение проводилось на основе феноменологических уравнений, которые можно дать в более общем виде, если учесть члены, относящиеся к потоку тепла. [45]