Cтраница 2
Следовательно, основное уравнение динамики остается в силе и в том случае, когда на точку одновременно действует несколько сил. Под приложенной к точке силой F нужно понимать в этом случае равнодействующую всех сил, действующих на точку. [16]
Эта форма основного уравнения динамики точки, ц отличие от уравнения (1.1), применима не только для тела постоянной массы, но и тел, масса которых зависит от скорости. [17]
Ньютона ( основным уравнением динамики) и в неинерциальных системах отсчета. [18]
Очевидно, что основное уравнение динамики ( 63) применимо и к случаю действия силы тяжести. [19]
Аналогично, спроектировав основное уравнение динамики на оси криволинейной системы координат общего вида, мы находим [ ср. [20]
Это и есть основное уравнение динамики для твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. Итак, момент внешних сил, вращающих тело вокруг данной оси, равен моменту инерции тела относительно этой оси, умноженному на угловое ускорение тела. [21]
Это и есть основное уравнение динамики для вращающегося твердого тела: момент силы равен изменению момента импульса в единицу времени. [22]
В чем состоит основное уравнение динамики для поступательно движущегося тела. [23]
В чем состоит основное уравнение динамики для тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. [24]
Это и есть основное уравнение динамики для вращающегося твердого тела: момент силы равен производной момента импульса по времени. [25]
Это и есть основное уравнение динамики для вращающегося твердого тела: момент силы равен изменению момента импульса в единицу времени. [26]
В некоторых случаях основное уравнение динамики нити (1.2) целесообразно выразить в проекциях не на оси неподвижной декартовой системы координат, а на оси естественного трехгранника. Для составления этих проекций необходимо йредварительно остановиться на некоторых вопросах кинематики нити. [27]
Какой вил имеет основное уравнение динамики точки переменном массы. В каком ел чае оно имеет вил OCHOBHOI о равнения динамики ючки постоянной массы. [28]
Таким образом, основное уравнение динамики относительного движения (1.12) наряду с физической силой F содержит в правой ( силовой) части две эйлеровы силы инерции - переносную F, и кориолисову Fk. И переносная, и кориолисова сила инерции - силы нереальные, их нет на самом еле, зависят они только от выбора конкретной подвижной системы координат и никак не отражают взаимодействий данной материальной точки с другими телами. [29]
В работе представлены основные уравнения динамики газокапельной струи с отрицательной плавучестью, найдено ее автомодельное решение. [30]