Cтраница 3
Кинч преодолевает эту трудность, замечая, что в реальных аппаратах мы имеем дело всегда со средой, заключенной внутри ограниченной области. Выписанные уравнения тогда относятся к дополнительному давлению р и дополнительной скорости v, возникшим из-за присутствия сфер, поле же скорости, заданное границами аппарата, добавляется отдельно. Это фактически соответствует приближению первого отражения. [31]
Продолжая этот процесс, можно последовательно выделять уравнения все более и более высокого порядка. Как видно из выписанных уравнений, уравнения п-го приближения линейны относительно t ( и р ( и содержат в правой части только величины меньшего порядка малости, определяемые из уравнений предыдущих приближений. Таким образом, метод малого параметра позволяет свести решения нелинейных уравнений, вообще говоря, к бесконечной системе линейных уравнений. [32]
Четыре уравнения (14.236), (14.24) позволяют найти четыре величины a22, R - l, Rll, R - %, определяющие срединную поверхность сжатой зоны с точностью до ее положения в пространстве. Величина ап входит в выписанные уравнения несущественным образом. [33]
VI, то в дипольном приближении выписанные уравнения подтверждают приведенные уравнения гл. Аналогичные уравнения получаются и для магнитного дипольного взаимодействия. Величина р, введенная нами в гл. VI, связана с элементами матрицы плотности. [34]
Четыре уравнения - (2.5) 2, (2.6) - дают возможность найти четыре величины: а22, Д 1, Д 1) Д определяющие срединную поверхность сжатой ( одноосной) зоны с точностью до ее положения в пространстве. Величина ац ( а1) входит в выписанные уравнения несущественным образом. [35]
Один набор изображающих чисел может быть получен из другого набора перестановкой столбцов двумя способами. Это означает, что существуют два различных решения выписанных уравнений как относительно А, В, С, так и относительно А, В, С, которые можно определить, если найти соответствующую замену переменных, переводящую левый набор функций в правый набор и наоборот. [36]
Эти уравнения получены в следующей главе при рассмотрении контактных задач. Здесь мы лишь кратко укажем, какие задачи приводятся к решению выписанных уравнений, а затем остановимся на способе преобразования и решения этих уравнений. [37]
Kovaric) [413] рассмотрена двухслойная линейно вязкоупругая цилиндрическая оболочка под действием осесимметричной распределенной нагрузки, изменяющейся во времени и по длине. Обсуждаются возможные способы решения выписанных уравнений. [38]
Множитель 2 возникает здесь вследствие аномального характера соотношения между магнитным и механическим моментами для спина по сравнению с аналогичным соотношением для орбитальных моментов. Томасом как следствие теории относительности - В выписанном уравнении 5 есть оператор полного спина, а szscos ( 5, Я) - его компонента в направлении поля. [39]