Cтраница 2
Преимущества приведенного вывода настоящего выражения состоит в том, что он наглядно демонстрирует законность использования точного выражения для плотности тока даже для приближенной волновой функции, притом ядро п играет роль бесконечно малого пробного диполя, с помощью которого детектируется поле в любой точке пространства. При обычном выводе выражения для плотности тока считается, что волновая функция является точным решением временного уравнения Шредингера. [16]
Эта связь может быть обнаружена еще другим способом: можно показать, что классическое уравнение Гамильтона - Якоби является предельным случаем временного уравнения Шредингера. [17]
Замечательным свойством многих изолированных квантово-механическмх систем является сохранение четности. Чтобы доказать это свойство, предположим, что волновая функция системы г з ( х, у, z, t) представляет собой решение временного уравнения Шредингера и в момент / является четной. [18]
Поле излучения при условии, что оно слабое и сравнительно большой длины волны ( точнее с интенсивностью порядка 1СГ1 Вт / м2 или меньше и длиной волны порядка 1 А и больше), практически не изменяет значений энергий энергетических уровней и их функций; его основной эффект - в индуцировании переходов между этими уровнями. При этом хорошее приближенное решение временного уравнения Шредингера (8.1.20) можно получить по теории возмущений; соответствующим образом получаемая полуклассическая теория электромагнитных переходов очень подробно обсуждается в большинстве стандартных руководств ( см. гл. [19]
Первичным фактором, определяющим возможную [ скорость реакции, является поверхность потенциальной энергии, по которой движется группа ядер. Если бы эта поверхность была бы известна в деталях, можно было бы, по крайней мере в принципе, рассчитать абсолютную скорость реакции. Строго говоря, все, что необходимо, так это решить временное уравнение Шредингера, Поскольку это уравнение может быть решено только приближенно, должны все же оставаться большие трудности. [20]