Общее уравнение - гидродинамика
Cтраница 1
Общие уравнения гидродинамики сильно упрощаются при применении их к несжимаемой жидкости. [1]
В применениях общих уравнений гидродинамики особое место занимает термодинамически идеальный газ. Такой газ часто называют политроп-ным ] мы будем пользоваться этим термином, имея в виду подчеркнуть каждый раз, что речь идет о предположении, идущем гораздо дальше термодинамической идеальности. Для политроп-ного газа известны все соотношения между термодинамическими величинами, выражающиеся к тому же весьма простыми формулами; это часто дает возможность до конца решать уравнения гидродинамики. Выпишем здесь, для справок, эти соотношения, которыми нам неоднократно придется пользоваться в дальнейшем. [2]
В применениях общих уравнений гидродинамики особое место занимает термодинамически идеальный газ. Такой газ часто называют политроп-ным; мы будем пользоваться этим термином, имея в виду подчеркнуть каждый раз, что речь идет о предположении, идущем гораздо дальше термодинамической идеальности. Для политроп-ного газа известны все соотношения между термодинамическими величинами, выражающиеся к то му же весьма простыми формулами; это часто дает возможность до конца решать уравнения гидродинамики. Выпишем здесь, для справок, эти соотношения, которыми нам неоднократно придется пользоваться в даль-нейшем. [3]
В применениях общих уравнений гидродинамики особое место занимает термодинамически идеальный газ. Такой газ часто называют политроп-ным; мы будем пользоваться этим термином, имея в виду подчеркнуть каждый раз, что речь идет о предположения, идущем гораздо дальше термодинамической идеальности. Для политроп-ного газа известны все соотношения между термодинамическими величинами, выражающиеся к тому же весьма простыми формулами; это часто дает возможность до конца решать уравнения гидродинамики. Выпишем здесь, для справок, эти соотношения, которыми нам неоднократно придется пользоваться в дальнейшем. [4]
В применениях общих уравнений гидродинамики особое место занимает термодинамически идеальный газ. Такой газ часто называют политроп-ным; мы будем пользоваться этим термином, имея в виду подчеркнуть каждый раз, что речь идет о предположении, идущем гораздо дальше термодинамической идеальности. Для политроп-ного газа известны все соотношения между термодинамическими величинами, выражающиеся к то му же весьма простыми формулами; это часто дает возможность до конца решать уравнения гидродинамики. Выпишем здесь, для справок, эти соотноше рия, которыми нам неоднократно придется пользоваться в даль нейшем. [5]
Из-за отсутствия общих уравнений гидродинамики двухфазных смесей более ранние работы основаны на анализе уравнений движения отдельной частицы в потоке вязкой жидкости или на анализе размерностей. [6]
В рамках классической механики общие уравнения звездной гидродинамики включают в себя три фундаментальных принципа: 1) сохранение массы, 2) закон изменения импульса и 3) сохранение энергии. [7]
Определение указанных безразмерных параметров на основе общих уравнений гидродинамики позволяет исключить возможность влияния побочных ( неопределяющих) параметров. [8]
Для описания движений самогравитирующей системы вместо общих уравнений гидродинамики можно применять эквивалентные им вириальные уравнения ( см. разд. Подобным же образом вириальные уравнения третьего порядка описывают движения, которые в предельном случае невращающегося тела сводятся к модам, соответствующим сферическим гармоникам первого и третьего порядков ( см. разд. Уравнения более высоких порядков естественно приводят к модам более высокого порядка, однако такой путь быстро становится практически неосуществимым. Вириальным методом широко пользовались Чандрасекар и Лебовиц. [9]
 |
Профиль скоростей в пограничном слое при понижении и повышении давления. отрыв потока. [10] |
Вместе с тем вывод уравнения импульсов из общих уравнений гидродинамики свидетельствует об общности потоков в пограничном слое и в ядре. Это - один, по существу, поток, находящийся под внешним воздействием сил трения о стенки канала. Вывод показывает, как глубоко это внешнее воздействие проникает внутрь потока и видоизменяет свойства последнего. [11]
Математическое описание данного реактора можно получить из общих уравнений гидродинамики потока для случая идеального смешения ( II, 14) и ( 11 20), если подставить в них соответствующие выражения для интенсивности источников массы и тепла. Интенсивность источников массы в этом случае равна скоростям образования реагентов. [12]
Математическое описание этого реактора можно получить из общих уравнений гидродинамики потока для случая идеального вытеснения ( 11 15) и ( 11 21), если подставить в них соответствующие выражения для интенсив-ностей источников массы и тепла. Интенсивность указанных источников, как и для рассмотренного реактора идеального смешения, определяется скоростью химической реакции и теплопередачей. [13]
Математическое описание данного реактора можно получить из общих уравнений гидродинамики потока для случая идеального смешения ( 11 14) и ( 11 20), если подставить в них соответствующие выражения для интенсивности источников массы и тепла. Интенсивность источников массы в этом случае равна скоростям образования реагентов. [14]
Математическое описание этого реактора можно получить из общих уравнений гидродинамики потока для случая идеального вытеснения ( 11 15) и ( 11 21), если подставить в них соответствующие выражения для интенсивностей источников массы и тепла. Интенсивность указанных источников, как и для рассмотренного реактора идеального смешения, определяется скоростью химической реакции и теплопередачей. [15]
Страницы: 1 2