Общее уравнение - гидродинамика
Cтраница 2
В этой главе на основе такой модели сплошной среды будут выведены общие уравнения звездной гидродинамики. [16]
Теория гидромеханического воздействия появилась в 1917 г., когда Рэлей, используя общие уравнения гидродинамики, подсчитал, что разрушение сферического пузырька, находящегося в идеальной жидкости, сопровождается местным повышением давления. Максимальная величина давления при этом может достигать нескольких тысяч атмосфер. [17]
В предшествующих параграфах была развита гидродинамическая теория смазки на основе тех уравнений, которые могут быть получены из общих уравнений гидродинамики вязкой несжимаемой жидкости с помощью отбрасывания: 1) всех инерционных членов и 2) некоторых слагаемых, обусловленных вязкостью. [18]
Турбулентное течение характеризуется беспорядочным перемещением внутри потока отдельных объемов жидкости, существенно больших тех, к которым еще можно применить понятие дифференциального объема сплошной среды. Следовательно, общие уравнения гидродинамики приложимы и к турбулентному течению. [19]
Критерии подобия, являющиеся основой обоснованной постановки и обработки эксперимента, получены из уравнений гидродинамики двухфазных жидкостей. Определение критериев подобия на основе общих уравнений гидродинамики позволяет исключить возможность появления побочных ( неопределяющих) критериев и установить физически обоснованные зависимости в полуэмпирнческой форме для искомых величин - истинных объемных концентраций и коэффициента сопротивления. [20]
Многообразие форм течения смеси с различными фазовыми состояниями ее компонентов создает большие трудности в построении для них замкнутой системы дифференциальных уравнений. В 1947 г. С. Г. Телетовым были построены общие уравнения гидродинамики и энергии для двухфазной смеси в интегральной форме и выведены дифференциальные уравнения. [21]
Сравнительно мало разрабатывались специфические проблемы теории вязкой жидкости, но и тут были получены заметные результаты. Выдающиеся результаты были достигнуты при исследовании существования и единственности решений общих уравнений гидродинамики идеальной жидкости. [22]
Несколько иную цель ставит более подробная и более обширная работа по тем же теоретическим вопросам: Голубев В.В. Теория крыла конечного размаха ( Труды ЦАГИ. Задача, поставленная автором, формулирована им так: провести всю длинную цепь рассуждений, которые ведут от общих уравнений гидродинамики к формулам и методам технического расчета аэроплана. [23]
В заключение остановимся на общей проблеме установления подобия гидродинамических процессов с помощью уравнений Навье - Стокса. Галилей ( 1638), а более общий критерий динамического подобия сформулирован в Началах И. Однако анализ общих уравнений гидродинамики с точки зрения подобия не производился сколь бы то ни было систематически, по-видимому, вплоть до середины XIX в. [24]
 |
Изменение. лисла Рейн ольдса для частицы в криво. [25] |
Обращает на себя внимание, что с учетом изложенного в системе ( 3 - 10) не остается критериев, характеризующих дисперсность пыли. Как будет показано ниже, во многих практически важных случаях влиянием критериев Re и Fr можно пренебречь; тогда в системе ( 3 - 10) вообще не остается определяющих критериев. Учитывая изложенное, рассмотрим теорию моделирования, основанную на общих уравнениях гидродинамики двухфазного потока. [26]
Перейдем к более общей постановке задач о движении жидкости в пористой среде, подчиняющемся закону Дар си, и рассмотрим трехмерное движение. Как и в гидравлической постановке, здесь не учитывается микроструктура потока в масштабе отдельных зерен, а изучается непрерывное поле скоростей, допускающее рассмотрение сколь угодно малых его объемов. Представим себе фиктивную жидкость, заполняющую все пространство, включая и объем твердого скелета среды, и имеющую скорости их, иу и иг. Распределение давлений в ней должно соответствовать действительному распределению давлений в реальной жидкости. По аналогии с общими уравнениями гидродинамики составим уравнения движения жидкости в пористой среде, ограничившись для простоты случаем установившегося движения. [27]
Изучение закономерностей процесса массопередачи в гетерогенных системах жидкость - жидкость представляет исключительно сложную задачу. В зависимости от конструкции колонны и физико-химических свойств жидкостей характер движения последних может быть либо пленочным, либо капельным. Так как размеры и форма капель самые разнообразные, то не существует единой физической модели процесса массопередачи, на основе которой можно было бы разработать приближенные методы расчета. Поэтому обобщение экспериментальных данных ( полученных главным образом в лабораторных колоннах) проводится в основном методами теории подобия. Поскольку при определении критериев подобия обычно исходят из общих уравнений гидродинамики и массопередачи, а не из какой-либо приближенной физической модели, то число критериев подобия превышает десяток. При таком количестве критериев получить критериальные уравнения массопередачи становится практически невозможным. Полученные различными авторами уравнения являются критериальными лишь по форме и правильно описывают процесс массопередачи для систем и параметров, близких к изученным. [28]
Перейдем к более общей постановке задач о движении жидкости в пористой среде, подчиняющемся закону Дарси, и рассмотрим трехмерное движение. Как и в гидравлической постановке, здесь не учитывается микроструктура потока в масштабе отдельных частиц среды, а изучается непрерывное поле скоростей, допускающее рассмотрение сколь угодно малых ее объемов. Представим себе фиктивную жидкость, заполняющую все пространство, включая и объем твердого скелета среды, и движущуюся со скоростями их, Uy и иг. Распределение давлений в ней должно соответствовать действительному распределению давлений в реальной жидкости. По аналогии с общими уравнениями гидродинамики составим уравнения движения жидкости в пористой среде, ограничившись для простоты случаем установившегося движения. [29]
Страницы: 1 2