Резонансные уровни

Cтраница 2

Равенство нулю нормальной производной выполняется при определенных значениях энергии нейтрона, представляющих собой резонансные уровни. Для иллюстрации этих соотношений служит рис. 16, на котором схематически представлен вид волновой функции нейтрона у поверхности ядра в зависимости от расстояния г до центра ядра. Радиус ядра обозначен через R. [16]

Мы видим, что при получении резонансного поглощения следует различать три группы резонансных уровней: наиболее низка расположенные уровни с естественной формой линии поглощения; уровни средних энергий, характеризующиеся допплеровской формой линии поглощения, и, наконец, высоко расположенные уровниг попадающие в область слабого поглощения, для которых поэтому форма линии поглощения не играет роли. [17]

Изучение величины эмиссии нейтронов, вызванной а-частицами различной энергии, доказало существование резонансных уровней, которые позволяют частицам проникать сквозь энергетический барьер, окружающий данное ядро. Для 9Ве, например, высота барьера равна, повидимому, 3 5 106 электрон-вольтам, но сильная эмиссия нейтронов наблюдается также при значениях энергии а-частиц в 2 5 и 1 4 10е электрон-вольт. Как и в случае эмиссии протонов, некоторые элементы испускают две или больше групп нейтронов различной энергии - это соответствует, повидимому, различным состояниям остальных продуктов процесса ядерного распада. Эмиссия нейтронов сопровождается иногда f - излучением с большой проникающей способностью; энергия, освобождаемая при исчезновении массы, выделяется часто в этой форме излучения высокой частоты. [18]

Так как в этом случае уравнение (6.46) не имеет состояний равновесия, то такие резонансные уровни естественно назвать проходимыми. Действительно, в этом случае, согласно (6.44) при достаточно малых / л функция и знакоопределена и, следовательно, любое решение системы (6.29), проходящее в начальный момент через точку окрестности t / M, за конечное время покинет эту окрестность. [19]

Так как эффективные сечения различных процессов ( исключая потенциальное рассеяние) имеют резкие максимумы вблизи резонансных уровней, то в интеграле (27.1) главную роль играют значения энергии, лежащие вблизи резонансных уровней. [20]

Задача 3.36. Определить зависимость сечения диссоциативной рекомбинации электрона и сложного молекулярного иона, считая, что число резонансных уровней, на которые происходит захват электрона, достаточно велико, причем соседние резонансные уровни перекрываются, размазываясь за счет движения ядер. [21]

Итак, мы видим, что для того, чтобы проверить справедливость схем ядерных реакций и получить данные относительно резонансных уровней ядра, очень важно знать зависимость выхода нейтронного излучения от энергии а-лучсй. [22]

Диаграммы Клярфельда. [23]

Наиболее интенсивными линиями в видимой части спектра Ne оказываются желтые и особенно красные линии, возникающие при переходах на резонансные уровни, и лежащие вблизи них два метастабильных уровня. Этим объясняется красноватое свечение разряда в неоне. [24]

Нас интересует вероятность того, что такой нейтрон достигнет тепловой области, не будучи захваченным ни на один из резонансных уровней захватывающих ядер. В силу сделанного предположения об однородности нейтронного поля искомая вероятность зависит только от энергии нейтрона. Через ф будем обозначать значение функции ф ( Е) при Е Е0, где EQ - энергия, с которой рождаются при делении нейтроны. Эта энергия значительно больше тех энергий нейтрона, при которых главным образом происходит резонансное поглощение. [25]

Мы видим, таким образом, что описанный в § 34 метод борного поглотителя действительно дает правильное представление о расположении резонансных уровней в различных веществах, использованных в опытах Ферми. [26]

Напомним, что в случае медленных нейтронов те можно считать не зависящим от энергии нейтрона, если только в тепловой области нет резонансных уровней, так как в этом случае сечение захвата обратно пропорционально скорости нейтрона. [27]

Схемы уровней, поясняющие работу ГЛОН с резо. [28]

При многоквантовом поглощении молекула поглощает из поля накачки два или более кванта с суммарной энергией, равной энергии перехода 1 - 3, при этом не обязательно наличие промежуточных резонансных уровней. Как и в схеме рис. 3.2, б, нижний лазерный уровень 4 ( лазерный переход 3 - 4) заселен слабо, следовательно, эта схема работы лазера также может давать большие коэффициенты усиления. [29]

Согласно опытам Кирша и Ридера и опытам Слопека, в которых выбираемые водородные ядра регистрировались и камере Вильсона или в счетчике, должно существо - j / вать несколько резонансных уровней. [30]

Страницы: 1 2 3 4