Cтраница 2
Пределы значений составляют 9 1 - 9 9 эв44; при этом установлено, что, только применяя специальные методы, например метод моноэнергетического электронного пучка, или пользуясь двойным дифференцированием кривой эффективности ионизации13, можно добиться удовлетворительного согласия со спектроскопическими данными. Далее, двойное дифференцирование и другие методы позволили обнаружить существование энергетических уровней иона С6Нв, лежащих в непосредственной близости от потенциала ионизации; высказано предположение, что в этом и заключается причина получения повышенных значений при помощи обычного метода электронного удара. Простирание указанных уровней слишком широкое, чтобы их можно было принять за колебательные уровни, и в настоящее время для их истолкования нет удовлетворительных объяснений. Однако в ионе СеРв подобные уровни должны отсутствовать, так как, пользуясь методом, который для ионизационного потенциала бензола дал значение 9 6 эв, для потенциала ионизации гексафторбензола получают величину 10 эв; последняя хорошо согласуется со значением, найденным спектроскопическим методом. [16]
Эффективное сечение захвата изотопом - 38U медленного нейтрона ( о 1) в общем обратно пропорционально его энергии ( или скорости), причем исчисляется единицами барнов или их долями. Однако в узкой области энергий нейтрона около 5 эв оно резко возрастает до нескольких тысяч барнов. Подобное избирательное поглощение ядрами частиц определенных энергий наблюдается довольно часто и носит название резонансного поглощения. Помимо энергетического уровня около 5 эв, для 238U известен и ряд более высоких уровней резонансного захвата нейтронов. Само существование подобных уровней указывает на наличие определенных закономерностей во внутренней структуре атомных ядер. [17]
Однако, использование азотной кислоты и окислов азота или тетранитрометана в качестве окислителей с алифатическими или ароматическими аминами или их смесями, всегда обеспечивает самовоспламенение топлива. Период задержки воспламенения в этом случае может сократиться почти в 10 раз, а удельные импульсы с азотной кислотой увеличиваются почти на 20 - 25 % и достигают 2360 - 2400 м / с. Применяя в качестве окислителя азотный тетраксид и смеси аминов с диаминами, можно получить удельный импульс тяги порядка 2650 - 2750 м / с. Однако надо иметь в виду, что экономически такие комбинации едва ли будут оправданы, подобные уровни удельного импульса с азотной кислотой и окислами азота легко и дешево могут быть получены при применении в качестве горючего обычного керосина, продукта исключительно дешевого и имеющегося в неограниченном количестве. [18]
Первая группа локализованных состояний приурочена к части спектра, лежащей непосредственно над верхней границей верхней заполненной полосы. В подавляющем большинстве случаев эти состояния обусловлены наличием в решетке чуждых, загрязняющих атомов и дают начало так называемым уровням загрязнения. В первую очередь к числу их относятся уровни из энергетического спектра атомов активатора или основных элементов решетки, не подчиненных нормальной периодичности. Появление этих уровней в спектре кристалла схематически может быть представлено следующим образом. При введении чуждого атома в решетку некоторые из его энергетических уровней будут расщеплены в полосы, сольются с энергетическими полосами кристалла и, став периодичными, потеряют связь с родоначальным атомом. Некоторые из уровней, наоборот, окажутся в области запрещенных энергий. Они будут локализованы в пределах своего атома и не испытают заметного расщепления, поскольку соответствующие периодические состояния в решетке отсутствуют. Локализация подобных уровней, конечно, не очень строга и есть результат экспоненциально затухающей вероятности распределения с родоначальным атомом как центром. Источником локализованных состояний могут служить не только чужеродные атомы. Если спектр включения богат уровнями, а полоса запрещенных энергий достаточно широка, то не исключена возможность локализации в ней нескольких самостоятельных уровней одного и того же атома. [19]
Часто связь между соседними частицами бывает настолько сильной, что теория локализованного экситона оказывается уже неприменима. Сильная связь приводит к расщеплению уровней энергии возбужденных состояний. Взаимодействие частиц в основном состоянии содержит только вандервааль-совы члены и приводит, таким образом, обычно только к понижению уровня основного состояния без расщепления его. Аналогичный вандерваальсов сдвиг наблюдается и для возбужденного состояния. Но дополнительно имеется также расщепление уровней, вызванное кулоновским и обменным взаимодействиями ( давыдовское расщепление) между соседними молекулами. Это приводит к необходимости рассматривать волновую функцию для большого ансамбля взаимодействующих молекул - в некотором смысле одной гигантской молекулы - вместо волновой функции отдельной молекулы. Такая волновая функция составляется в виде линейной комбинации идентичных волновых функций отдельных молекул. В результате при включении в рассмотрение N молекул один уровень расщепляется в полосу тесно расположенных N уровней. Подобные уровни представляют собой уровни энергии кристалла как целого. В результате нам приходится иметь дело с гигантской молекулой, а не с упорядоченным множеством отдельных осцилляторов. Поглощает энергию кристалл как целое. Такая трактовка дается теорией делокализованного экситона. [20]