Ускорение - заряд
Cтраница 3
Строго говоря, при вычислении w для каждой точки - слоя между поверхностями S и S0 нужно принять во внимание положение и ускорение заряда в тот момент времени, когда он создает волну, доходящую в момент t до данной точки. [31]
Таким образом, члены третьего порядка в разложении поля приводят к появлению дополнительных действующих на заряды сил, не содержащихся в функции Лагранжа (65.7); эти силы зависят от производных по времени от ускорения зарядов. [32]
Таким образом, члены третьего порядка в разложении поля приводят к появлению дополнительных действующих на заряды сил, не содержащихся в функции Лагранжа ( 65 7); эти силы зависят от производных по времени от ускорения зарядов. [33]
 |
Моделирование процесса заряда конденсатора. [34] |
При установке напряжения начальных условий ( переключатель Пг в положении начальные условия, в цепь обратной связи включена емкость) происходит заряд емкости обратной связи от источника напряжения начальных условий. Для ускорения заряда параллельно емкости включается сопротивление. Величина напряжения начальных условий измеряется на выходе усилителя. [35]
Заряд, совершающий гармонические колебания, излучает монохроматическую волну с частотой, равной частоте колебаний заряда. Если же ускорение заряда w изменяется не по гармоническому закону, излучение состоит из набора волн различных частот. [36]
Из теории Максвелла следует также, что возникновение света должно иметь своей причиной ускоренное движение электрических зарядов. Далее, так как простое ускорение заряда может дать лишь единичный электромагнитный импульс, то поток световых волн должен создаваться каким-либо зарядом, колеблющимся взад и вперед по линейному пути или движущимся с равномерной скоростью по окружности. Так как колебание материальных частиц в теле, нагретом до высокой температуры, обычно порождает появление света, то, следовательно, такие материальные частицы должны иметь электрическую природу. Этот выход находится, конечно, в полном согласии с современным представлением о строении вещества. [37]
Движение заряда с ускорением приводит к излучению эл. Поэтому система движущихся с ускорением зарядов не является замкнутой: в ней не сохраняются энергия и импульс, Такая система ведет себя как механич. [38]
Эта часть соответствует полю, создаваемому равномерно движущимся зарядом. Вторая часть поля, зависящая от ускорения заряда и убывающая как 1 / Д, описывает эл. [40]
Отметим, что если поляризуемость положительна ( что имеет место, когда падающий свет не является рентгеновским излучением или светом, сильно поглощаемым атомами), поле этой рассеянной волны имеет знак, противоположный знаку поля падающего луча. Физической причиной этого является то, что ускорения зарядов в осциллирующем диполе противоположны по направлению смещениям зарядов; электрическое поле рассеянного излучения имеет такое же направление, как ускорение ( см.стр. 421), тогда как смещения при положительной поляризуемости находятся в фазе с падающим светом. [41]
То, что электромагнитное излучение создается ускоренными зарядами, можно теперь считать доказанным. Итак, электромагнитное излучение существует; оно распространяется со скоростью света и возникает вследствие ускорения зарядов. [42]
Напряженность электрического поля Е - Е0, обусловленная ускорением заряда, как видно из формулы (5.20), обратно пропорциональна расстоянию от заряда; то же справедливо, в силу соотношения (5.18), для напряженности соответствующего магнитного поля. Поэтому, если заряд движется с ускорением, то на достаточно большом расстоянии от него можно пренебречь полем с напря-женностями Е0 и Н0 по сравнению с полем, обусловленным ускорением заряда. [43]
Всякое движение заряда с ускорением приводит к излучению электромагнитных волн. Поэтому система движущихся с ускорением зарядов не является замкнутой: в ней не сохраняются энергия и импульс. Такая система ведет себя как механич. [44]
Более детальное исследование показывает, что пюттовская энергия является конечной частью энергии поля, привязанного к заряду. При ускоренном движении заряда часть этой электромагнитной энергии может переходить в излучение. Например, в случае, когда ускорение заряда постоянно в его собственной системе отсчета ( движение в постоянном и однородном электрическом поле), полная сила радиационного трения равна нулю, в то время как интенсивность излучения, определяемая формулой (9.18), отлична от нуля. Разрешение этого парадокса состоит в том, что энергия ( 4-импульс) излучения черпается из энергии ( 4 импульса) переносимого вместе с зарядом электромагнитного поля. Следует также иметь в виду, что уравнение движения с силой радиационного трения является дифференциальным уравнением третьего порядка, поэтому при построении его решения необходимо задать не два, а три условия на координаты и их производные. [45]
Страницы: 1 2 3 4