Cтраница 4
Однако обобщение этих формул на произвольные скорости не составляет труда. Для этого надо просто перейти в ту систему координат, где электрон движется с произвольной скоростью, и воспользоваться формулами преобразования полей и ускорений. В результате получаются формулы, справедливые для произвольных скоростей и ускорений заряда. [46]
Именно поэтому, когда мы описывали волновые явления, мы сначала и не заметили самого факта распространения волн. Вместо этого мы говорили, что если перенести заряд в некоторую точку, то электрическое поле на расстоянии х будет пропорционально ускорению заряда, но не в момент времени t, a в более ранний момент времени t - х / с. Поэтому распределение электрического поля в пространстве в некоторый момент времени, изображенное на фиг. Если взять более поздний момент времени и несколько увеличить х, мы получим ту же самую величину поля. [47]
Можно поставить вопрос и иначе: мы найдем поле на произвольном расстоянии от точечного заряда, который почти незаметно колеблется вверх и вниз. Если расстояние между центрами зарядов равно d, то у зарядов появится дипольный момент р 71, который мы будем считать функцией времени. Следует ожидать, что поблизости от зарядов запаздыванием поля можно будет пренебречь; электрическое поле будет в точности таким же, как и то, которое получалось раньше для электростатического диполя [ но, конечно, с мгновенным дипольным моментом р ( /) ] Однако при большом удалении в формуле для поля должно появиться добавочное слагаемое, которое меняется как 1 / г и зависит от того, каково ускорение заряда в направлении, поперечном к лучу зрения. Посмотрим, получится ли у нас этот результат. [48]
Раньше мы были заняты вопросом, как ведет себя поле в данной фиксированной точке пространства с течением времени. Теперь посмотрим, как выглядит поле в разных точках пространства в один и тот же момент времени. Иначе говоря, нам нужен моментальный снимок поля, из которого будет ясно, каково оно в разных местах. Разумеется, картина распределения поля зависит от ускорения заряда. Зададим характер движения заряда: пусть сначала он покоится, затем внезапно начнет определенным образом ускоряться ( как показано на фиг. Затем, чуть позже, измерим поле в разных точках пространства. Мы можем утверждать, что поле будет иметь вид, приведенный на фиг. В самом деле, поле в каждой точке определяется ускорением заряда в предыдущий момент времени, причем под словом предыдущий понимается г / с секунд назад. Чем дальше точка, тем более ранним моментом времени определяется для нее ускорение. Поэтому кривая на фиг. [49]
К недостаткам герметичных аккумуляторов прежде всего следует отнести невозможность их быстрого заряда на полную емкость. Добавка только 10 % тонкодиспергированного серебра или его окиси к гидроокиси никеля придает и последней свойство поглощать водород после анодной обработки электрода. В настоящее время единственным практически применяемым способом по ускорению заряда герметичных аккумуляторов является только всестороннее развитие рабочей поверхности кадмиевого электрода. [50]
Итак, если нам очень хочется, мы можем выбросить весь набор сил в уравнении (28.9), приговаривая при этом, что такое явление, как действие электрона на себя, отсутствует. Но вместе с водой мы выплескиваем и ребенка. Ведь второе-то слагаемое в (28.9), слагаемое с х, совершенно необходимо. Эта сила приводит к вполне определенному эффекту. Поэтому ускорение заряда требует большей силы, чем ускорение нейтрального объекта той же массы; в противном случае энергия не будет сохраняться. Скорость, с которой мы затрачиваем работу на ускорение заряда, должна быть равна скорости потери энергии на излучение. Мы уже говорили об этом эффекте; он был назван радиационным сопротивлением. Снова перед нами вопрос: откуда берутся те дополнительные силы, на преодоление которых затрачивается эта работа. Когда излучает большая антенна, то эти силы возникают под влиянием токов одной ее части на токи в другой. [51]
Включим теперь генератор и прислушаемся к звуковому сигналу. Когда детектор D находится в положении, параллельном генератору G в точке 1 ( фиг. Ту же величину поля мы найдем и для любого положения детектора D при его вращении вокруг оси G, потому что в нашем опыте ни одно направление в горизонтальной плоскости не выделено. С другой стороны, когда детектор находится в точке 3, поле оказывается равным нулю. Согласно нашей формуле, поле пропорционально ускорению заряда, спроецированному на плоскость, перпендикулярную лучу зрения. Когда детектор находится над генератором в точке 3, заряды движутся к детектору и обратно и, следовательно, поле не должно возникнуть. Итак, опыт подтверждает первое высказанное нами правило, что заряды, движущиеся в направлении D и обратно, никакого действия не оказывают. Во-вторых, из формулы следует, что поле перпендикулярно т и лежит в плоскости, построенной на векторах Сиг; поэтому, переместив D из положения / в положе - ние 3, мы сигнала не услышим. Это как раз и означает, что электрическое поле направлено по вертикали. [52]
Итак, если нам очень хочется, мы можем выбросить весь набор сил в уравнении (28.9), приговаривая при этом, что такое явление, как действие электрона на себя, отсутствует. Но вместе с водой мы выплескиваем и ребенка. Ведь второе-то слагаемое в (28.9), слагаемое с х, совершенно необходимо. Эта сила приводит к вполне определенному эффекту. Поэтому ускорение заряда требует большей силы, чем ускорение нейтрального объекта той же массы; в противном случае энергия не будет сохраняться. Скорость, с которой мы затрачиваем работу на ускорение заряда, должна быть равна скорости потери энергии на излучение. Мы уже говорили об этом эффекте; он был назван радиационным сопротивлением. Снова перед нами вопрос: откуда берутся те дополнительные силы, на преодоление которых затрачивается эта работа. Когда излучает большая антенна, то эти силы возникают под влиянием токов одной ее части на токи в другой. [53]
Все заряды герметичных аккумуляторов рекомендуется производить при температуре окружающей среды в пределах от 18 до 35 С. Обычно герметичные аккумуляторы выдерживают усиленный заряд, равный 100 % номинальной емкости. Перезаряд, превышающий 100 % номинальной емкости нежелателен. Поэтому заводские инструкции рекомендуют при уменьшенном времени эксплуатации аккумуляторов и батарей соответственно уменьшать и время заряда. Превышения нормального зарядного тока и времени заряда могут привести к разгерметизации и к взрыву аккумуляторов или батарей. В связи с этим недопустимо пользоваться самодельными зарядными устройствами, так как при этом не исключаются ошибки в выборе резисторов, обеспечивающих поддержание нормального зарядного тока. Невозможность быстрого заряда герметичных аккумуляторов на полную емкость при заряде постоянным током в ряде случаев является серьезным препятствием при решении вопроса об их практическом применении. В настоящее время единственными практически используемыми способами по ускорению заряда герметичных аккумуляторов являются всестороннее развитие рабочей поверхности кадмиевого электрода [4] и применение метода заряда при постоянном напряжении. [54]
Раньше мы были заняты вопросом, как ведет себя поле в данной фиксированной точке пространства с течением времени. Теперь посмотрим, как выглядит поле в разных точках пространства в один и тот же момент времени. Иначе говоря, нам нужен моментальный снимок поля, из которого будет ясно, каково оно в разных местах. Разумеется, картина распределения поля зависит от ускорения заряда. Зададим характер движения заряда: пусть сначала он покоится, затем внезапно начнет определенным образом ускоряться ( как показано на фиг. Затем, чуть позже, измерим поле в разных точках пространства. Мы можем утверждать, что поле будет иметь вид, приведенный на фиг. В самом деле, поле в каждой точке определяется ускорением заряда в предыдущий момент времени, причем под словом предыдущий понимается г / с секунд назад. Чем дальше точка, тем более ранним моментом времени определяется для нее ускорение. Поэтому кривая на фиг. [55]