Cтраница 1
Ускорения точек системы измеряются пьезо-акселерометрами. Частотный диапазон измерений определяется резонансными характеристиками рамы. [1]
При этом приходится оперировать с ускорениями точек системы. Заметим, что общее уравнение динамики быстрее приводит к искомым дифференциальным уравнениям, ибо вместо пяти уравнений удается сразу составить два искомых уравнения. [2]
Задачи, в которых требуется определить ускорения точек системы. [3]
Уравнения (12.21) - (12.24) ограничивают скорости и ускорения точек системы в любой момент времени их движения. Поэтому эти связи называют удерживающими. [4]
Геометрические связи накладывают ограничения на скорости и ускорения точек системы. [5]
Если от какой-нибудь произвольной точки О плоскости будут отложены ускорения точек системы, то конечные течки ускорений образуют систему точек, подобную точкам движущейся плоскости. Это построение дает план ускорений плоского движения. [6]
Изменяя для данного состояния системы действующие силы, 5удем изменять ускорения точек системы, оставляя неизменными данный момент координаты и скорости. [7]
Только в тех случаях, когда динамическая задач заключается в определении ускорений точек системы, принцип Даламбера позволяет решить динамическую задачу полностью, пользуясь методами и терминологией статики. Для несвободных механических систем принцип Даламбера дает единый метод получения исходных динамических уравнений, причем ме-тод очень простой и геометрически наглядный. В истории развития механики принцип Даламбера сыграл большую методическую роль, так как позволил для самых разнообразных задач быстро и точно составлять уравнения движения. До открытия принципа Даламбера сложные задачи динамики несвободных механических систем требовали для составления уравнений движения особой проницательности и остроумия, так как для каждой такой задачи нужно было по существу создавать новый метод. [8]
Эти связи налагают ограничение не только на положение, но и на скорости и ускорения точек системы. [9]
Не следует, конечно, полагать, что активные силы являются единственными причинами возникновения ускорений точек системы и реакций связей. [10]
Сила F является равнодействующей активных сил, Л - - равнодействующей реакций связей, а ускорением точки относительно инерциаль-ной системы отсчета. Назовем силой инерции материальной точки произведение массы точки на вектор ускорения взятое с обратным знаком, т.е. Ф - та. [11]
Согласно ( 2) величина Z, рассматриваемая как функция возможных ускорений, стационарна при значениях ускорений точек системы, соответствующих действительному движению. [12]
Мы привели это вычисление с целью показать, что вычисление энергии ускорений возможно без знания распределения ускорений точек системы; достаточно иметь выражения кинетической энергии ( вычисленной при отброшенных связях и трехиндексных символов. [13]
Согласно ( 2), величина Z, рассматриваемая как функция возможных ускорений, стационарна при значениях ускорений точек системы, соответствующих действительному движению. [14]
Сила F является равнодейству - ющей активных сил, R - равнодействующей реакций связей, а - ускорением точки относительно инерциаль-ной системы отсчета. [15]