Cтраница 3
При выполнении условия (210.3), называемого условием квантования орбиты, любой произвольной точке на орбите соответствует определенная фаза колебания, связанного с волной. [31]
Укажите, как проявляется в этих случаях условие квантования. [32]
Из соотношения де Бройля сразу же следует условие квантования Бора для орбитального момента. Если электрон на орбите в модели Бора обладает волновыми свойствами, то эта орбита должна быть такой, чтобы на ней образовывалась стоячая волна: другими словами, длина орбиты должна представлять собой целочисленное кратное длины волны, иначе интерференция разрушит орбиту. [33]
Уравнение редуцируется на орбиту Q, подчиненную условиям квантования [12], на ней строится асимптотическое решение и затем с помощью некоторого универсального оператора осуществляется поднятие. [34]
Квазиклассический метод описания оболочечных эффектов основан на условии квантования. [35]
Очевидно, что формула ( 11) является условием квантования радиуса орбит. [36]
Возбуждение колебательных степеней свободы зависит от температуры и подчиняется условиям квантования. [37]
Уравнение ( 12) в квазиклассическом приближении совпадает с условием квантования Бора-Зоммерфельда. Ясно, что практически такое приведение осуществить трудно. [38]
Иногда используется также термин квантовые условия, по аналогии с условиями квантования, использовавшимися в ранней квантовой механике Бора. Однако рассматриваемые вопросы только формально математически сходны с квантовомеханическими, поэтому термин фазовые условия более соответствует сути дела. [39]
В очень слабых полях возникает усложнение, связанное с тем, что условие квантования налагается не на / ц s порознь, а на векторную сумму орбитального и спинового механич. Лишь тогда, когда внешнее поле разрушает связь спина с орбитальным движением, магнитный момент атома становится кратным цв. [40]
Отметим, что в случае точечного ( дираковского) монополя в электродинамике условие квантования магнитного заряда возникает на уровне квантовой механики в поле монополя; в случае же монополя т Хоофта - Полякова условие квантования имеется уже на уровне классической теории поля. Последнее обстоятельство имеет глубокую связь с квантованием электрического заряда, которое автоматически возникает уже на классическом уровне в моделях типа рассмотренной в этом разделе. [41]
Так как радиус г кольца задан, то написанное условие нужно рассматривать как условие квантования: импульса pmv. Квантование импульса означает, что скорость, ток, а следовательно, и магнитный поток квантуются. Энергия тока, текущего по контуру с индуктивностью L, равна W 1I2LP, а магнитный поток ФЫ. [42]
Таким образом, уравнение Шредингера, примененное к водороде-подобному атому, содержит в себе все три условия квантования, которые в теории Бора постулировались. [43]
Тайим образом, уравнение Шредингера, примененное к водородоподоб-ному атому, содержит в себе все три условия квантования, которые в теории Бора постулировались. [44]
Макс Планк подчеркивал, что квантовое состояние является полосой в фазовом пространстве, границы которой определяются условиями квантования, то есть требованием, что площадь фазового пространства равна 2тгНт для внутренней границы и 2тгЙ ( ш 1) для внешней границы полосы. Так как границы полосы определяются старыми условиями квантования Планка-Бора - Зоммерфельда, в которых планковская константа умножается на целые, а не на полуцелые числа, как предложил Крамере, мы используем для этих полос название полос Планка-Бора - Зоммерфельда. Крамерсовская траектория, определяемая полуцелыми долями действия, проходит посередине полосы, как показано на рис. 7.1. Совокупность всех мыслимых конечных состояний, то есть совокупность всех полос Планка-Бора - Зоммерфельда, заполняет все фазовое пространство. Именно эта интерпретация квантового состояния позволяет развить простой алгоритм вычисления скалярного произведения. [45]