Cтраница 4
Если систему с неспаренными электронами поместить в постоянное магнитное поле достаточно большой силы, то, согласно условиям квантования, все спины и магнитные моменты этих электронов будут ориентироваться относительно направления поля таким образом, что оси прецессии магнитных моментов будут расположены вдоль или против направления приложенного поля. Таким образом, хаотически расположенные ранее магнитные моменты неспаренных электронов распределяются под влиянием поля по двум группам, обладающим различными энергиями. Разность энергий этих двух возможных электронных состояний равна gf) H, где g - фактор спектроскопического расщепления, являющийся мерой влияния орбитального магнитного момента на спиновый; р - магнитный момент электрона ( магнетон Бора); Н - напряженность приложенного поля. [46]