Условие - самосогласованность
Cтраница 1
Условие самосогласованности для неабелевых аномалий получено Дж. Явное выражение для неабелевой аномалии, приведенное в книге, взято из работы В. [1]
 |
Схема лазера в однонаправленной кольцевой конфигурации. [2] |
Условие самосогласованности требует, чтобы уравнение движения для поля Е определялось матричными элементами атомной населенности. [3]
Рассмотрим, к чему приводит условие самосогласованности Адлера. Оно утверждает, что амплитуда должна исчезать, если импульс одного из пионов стремится к-нулю, а остальные находятся на массовой поверхности. [4]
По отношению к другим соотношениям (1.4) постоянство ди-латонной р-функции выступает как условие самосогласованности. [5]
При этом требуется тщательная проверка того, что кроме требования на быстрый распад недиагональных элементов удовлетворяется и условие самосогласованности решения. Характерные скорости изменения величин рп должны быть гораздо меньше, чем упт. [6]
Согласно сводке, приготовленной Хартри к летней спектроскопической конференции в Массачузетском технологическом институте в 1933 г., работы можно разделить на два класса, соответственно требованиям точности, предъявлявшимся к выполнению условия самосогласованности. В классе А максимальная ошибка составляет две или три единицы в четвертой значащей цифре. Класс В содержит вычисления со значительно меньшей степенью точности. [7]
Киральные аномалии в четырехмерной квантовой теории поля были впервые рассмотрены в пионерских работах С. Условие самосогласованности для аномалий впервые сформулировано Дж. [8]
В то же время согласно уравнению (6.2), поле наводит отличные от нуля дипольные моменты ад атомов. Это уравнение может рассматриваться как условие самосогласованности. Атомные переменные полностью устранены, и мы определили реакцию поля на само поле. Наша процедура может быть представлена следующей схемой. [9]
Как было показано в работе авторов [ 451, значения независимых в феноменологической теории масштабных размерностей определяются условием самосогласованности уравнений масштабно-инвариантной теории. Эти уравнения нелинейны и имеют, по-видимому, бесконечное число решений. Эти условия, сформулированные в работах А. А. Мигдала [48] и А. М. Полякова [49], дают принципиальную возможность найти масштабные размерности. [10]
При написании мультипериферической амплитуды в мультиредже-онном виде (11.3.11) мы можем использовать любые реджевские полюса R. Таким образом, в (11.3.31) содержится условие самосогласованности поведения полного сечения с точки зрения траектории, которую мы использовали. [11]
 |
Двухуровневая система, в которой разрешены дипольные переходы, а внешнее поле имеет случайную фазу.. [12] |
Такое преобразование мы уже рассматривали в разд. Возникающая здесь функция р также является случайной переменной. Для лазера, работающего в условиях генерации, амплитуда фиксирована условием самосогласованности, но фаза генерации не определена. Она вполне может изменяться ( дрейфовать) за счет слабых флуктуации в окружающей среде. Дефазировать лазерное излучение может и квантовый шум. Поэтому вполне правдоподобно предположение о возможности описания изменения фазы в рамках модели броуновского движения. [13]
 |
Симметричный резонатор. [14] |
Будем считать, что зеркала велики по сравнению с диаметром пучка. Поле излучения в резонаторе создается пучком волн, распространяющихся в резонаторе слева направо и справа налево. После полного прохода параметры пучка каждой резонаторной моды по определению повторяют свои значения. Это условие самосогласованности используется для расчета параметров моды. Подобно тому как это было сделано в предыдущем разделе, в целях упрощения рассмотрим симметричную конфигурацию резонатора, схематически представленную на рис. 2.10, а; на рис. 2.10, б показана эквивалентная развернутая структура с использованием линз. В таком резонаторе условие самосогласованности должно выполняться уже для половины прохода. [15]
Страницы: 1 2