Cтраница 3
Решение этого уравнения следует искать для граничных условий второго рода ( задана плотность теплового потока как функция координат и времени), описываемых выражением ( VIII. При этом надо иметь в виду, что интенсивность тепловыделений дь зависит от температуры. [31]
Из этого следует, что в случае граничных условий второго рода система ( 4) переходит в систему ( 5), и найденные выше условия на функции N и L являются необходимыми и достаточными условиями для того, чтобы задача ( [), ( 33) имела автомодельные решения. [32]
Это решение, очевидно, удовлетворяет и граничным условиям второго рода. [33]
Аналогичным образом дается представление решения уравнения (4.3) для граничных условий второго рода и смешанных краевых условий. Особенностью метода суммарных представлений является то, что подавляющая часть неизвестных, входящих в конечноразностную задачу, не участвует в процессе счета. При этом решение может быть найдено в любом отдельном узле сетки без одновременного нахождения решения в остальных узлах. [34]
Данное граничное условие является частным ( простейшим) случаем граничного условия второго рода ( 2), когда тепловой поток является величиной постоянной. Решение задач с переменным тепловым потоком 7 / ( t) можно получить из соответствующих решений для постоянного теплового потока при помощи теоремы Дюамеля или методом интегральных преобразований Фурье и Ханкеля. [35]
Фурье - когда решаются дифференциальные уравнения переноса при граничных условиях второго рода. Преобразование Ханкеля применяется в том случае, когда тело имеет осевую симметрию. Практическое применение названных интегральных преобразований после появления подробных таблиц изображения не вызывает особых затруднений. [36]
Если положить а - 0, получим частный случай граничных условий второго рода - при теплоизолированной граничной поверхности. [37]
Определение магнитного поля в электрических машинах чаще проводится при граничных условиях второго рода - условиях Неймана. Функция потока в векторном поле А соответствует МДС, так как функция потенциала пропорциональна магнитному потоку. Часто для определения магнитного поля используются методы подобия, методы физического и математического моделирования. [38]
Рассмотрим решение уравнения для конечного цилиндра длиной I при граничных условиях второго рода на боковой поверхности. [39]
Далее полученную функцию qw ( Fo) используют в качестве граничного условия второго рода, и Tw ( Fo) находят из решения дифференциального уравнения теплопроводности с начальным и граничными условиями. [40]
Таким образом, в данном случае приближенное решение задачи с несимметричными граничными условиями второго рода, полученное методом сечений, совпадает с точным. По выражению ( 56) легко определяется средняя температура и скорость ее изменения. [41]
Насколько известно, задачи о теплообмене в кольцевых трубах при граничных условиях второго рода с учетом излучения не рассматривались. [42]
Решить предыдущую задачу, если на конце полупрямой 0 ж оо задано граничное условие второго рода. [43]
Решить предыдущую задачу, если на конце полупрямой О лг со задано граничное условие второго рода. [44]
Аналогично при а - 0 из ( 14) получаем частный случай граничного условия второго рода - равенство нулю потока тепла через поверхность тела. [45]