Cтраница 1
Геометрическая дисперсия представляет собой размазывание импульса из-за взаимодействий на границах неоднородности. Обусловленное геометрической дисперсией изменение формы распространяющегося импульса можно исследовать на основе анализа гармонических ( синусоидальных) волновых пакетов. Для гармонических волн дисперсия проявляется в зависимости фазовой скорости от длины волны. [1]
Явление геометрической дисперсии хорошо изучено для случая вытянутых тел, таких, как стержни или слои. Частотное уравнение Рэлея - Ламба для слоя показывает, что можно получить из элементарных теорий, а именно что при малых значениях волнового числа фазовая скорость продольных гармонических волн ( симметричных) с изменением этого числа меняется очень мало, в то время как фазовая скорость поперечных гармонических волн ( антисимметричных) зависит от волнового числа линейным образом. На малых расстояниях направленно армированный композит в основном работает как система волноводов, и поэтому можно ожидать, что распространение в нем гармонических волн, в особенности поперечных ( по отношению к направлению армирующих элементов), сопровождается дисперсией. [2]
Это явление называется геометрической дисперсией скорости. [3]
Инженерам давно знакомо явление геометрической дисперсии в стержнях и пластинах из традиционных материалов. [5]
В - поправочный коэффициент, обусловленный геометрической дисперсией скорости. [6]
Возникающая в упругих композитах дисперсия носит название геометрической дисперсии. [7]
Калибровочные кривые для. [8] |
Это явление не наблюдается, если применять поперечные волны, не подверженные геометрической дисперсии скорости. [9]
Два отличных от нуля диагональных члена k - iWh в этом тензоре представляют геометрическую дисперсию, которая, таким образом, оказывается неизбежным эффектом в изотропном случае. Указанному эффекту соответствует расходимость лучей от источника или виртуального фокуса или сходимость лучей в фокусе. [10]
Из последнего соотношения следует частотная зависимость скорости распространения волны в трубе, носящая название геометрической дисперсии скорости звука. [11]
Поскольку частотное уравнение определяет фазовую скорость каждой отдельной фурье-компоненты, из него можно получить существенную информацию о геометрической дисперсии. [12]
Решение (3.38) справедливо для случая, когда длина волны много больше диаметра стержня d, т.е. можно пренебречь геометрической дисперсией скорости упругих волн. [13]
Обычно измерения проводят на низшей резонансной частоте ( п 1), так как при повышении частоты возрастает влияние поперечных размеров образца ( проявление геометрической дисперсии), требующее уточнения последней формулы. [14]
Как хорошо известно, классические уравнения поперечного колебания призматических стержней не учитывают геометрию поперечного сечения, поэтому соответствующие слагаемые в уравнении (11.77) позволяют учесть влияние геометрической дисперсии на поперечное колебание стержня прямоугольного сечения и при решении конкретных прикладных задач можно учесть вклад этих дополнительных членов в уравнения движения. [15]