Резонансные условия

Cтраница 1

Резонансные условия (5.38) или (5.39) являются гораздо более общими, чем полученные ранее соотношения. Они могут быть применены к кристаллам различной симметрии и с различной природой анизотропии. Это связано с тем, что для использования условий (5.38) достаточно знать только зависимость свободной энергии от направления намагниченности в окрестности ее равновесного положения. [1]

Резонансные условия возникают при волновой длине линии Р / 180, т.е. в случае линии, настроенной на полуволновую длину. Поэтому в наиболее распространенных случаях, когда длина участков линии не превышает 300 км, повышение напряжения в средних точках может не учитываться. [2]

Отыскать резонансные условия и получить спектры ЭПР можно, изменяя частоту излучения или напряженность магнитного поля. В большинстве случаев экспериментаторы имеют в своем распоряжении установки с постоянной частотой, в которых, меняя поле, проводят подстройку под частоту излучателя. Известно, что чисто спиновое значение - фактора равно 2 0023, и отклонение от этого значения происходит в результате взаимодействия орбитального движения электрона со спиновым магнитным моментом. Причем такого рода взаимодействие следует учитывать как на центральном атоме, так и на ли-гандах. [3]

К примеру 28 - 2. Расчет резонансной кривой в схеме с длинной -.. тей. [4]

В линейной цепи резонансные условия независимы от напряжения источника. С ростом Еа в точке а возникает феррорезонанс-ный скачок, в результате которого напряжение 1 резко возрастает. [5]

Для параллельного ФМР резонансные условия зависят от направления М по отношению к ЛО, которое определяется с помощью С-В теории. [6]

Как уже отмечалось, резонансные условия указывают только на возможность, но никак не определяют вероятность того или иного взаимодействия. Вероятность взаимодействия определяется электрострикцпонными характеристиками среды и, естественно, квадратом напряженности электрического поля световой волны в среде. [7]

Примеры, спектров ЯМР. [8]

При этом последовательно создаются резонансные условия для различных ядер и регистрируется спектр поглощения радиоизлучения. [9]

Так как за период модуляции резонансные условия выполняются дважды, то на экране осциллографа одновременно наблюдается два импульса, в общем случае смещенные один относительно другого, что объясняется в основном неоднородностью магнитного поля в пределах объема образца. [10]

При неколлинеарном взаимодействии, когда резонансные условия не выполняются, поле от различных участков области взаимодействия интерферирует так, что в точках вне этой области поле близко к нулю, если размеры области многократно превышают длины первичных волн. Поэтому и в случае ограниченных пучков наиболее интересен случай коллинеарного взаимодействия, когда обе первичных и вторичная волны синхронны. Тогда область взаимодействия образует как бы бестелесную антенну бегущей волны, излучающую сигнал. Особенно интересен здесь случай волн близких частот или произвольной модулированной волны, порождающих низкочастотное поле. Учитывая, что параметрические излучатели сейчас широко известны, мы ограничимся лишь обсуждением наиболее наглядных физических моделей. [11]

Осциллограммы субгармоник в колебательном контуре. и - приложенное напряжение. i - ток. и - . напряжение на индуктивности. ис - напряжение на емкости. а - субгармоника 1 / 2. б - субгармоника 1 / 3. в - субгармоника 1 / 4. г - субгармоника 1 / 5. д - субгармоника 1 / 7. е - субгармоника 1 / 9. [12]

В сложных разветвленных цепях иногда возникают резонансные условия на двух ( или нескольких) гармониках. [13]

Я 4 - ДЯ, поэтому резонансные условия у каждого спина наступают при своей частоте, в результате получается широкая линия резонанса; молекулярное движение приводит к тому, что спин движущейся группы находится в переменном локальном поле, и при достаточно быстром движении это локальное поле усредняется. [14]

Детектирование ЭПР-поглощения при большой амплитуде модуляции магнитного поля. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5